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einzelnen Stücke nur entweder parallel oder normal zu den In- 

 duktionslinien verlaufen, daß sie also den Längsschnitt eines In- 

 duktionsröhrenstückes bildet. Wenn wir auf diese Kurve unsere 

 Grundgesetze anwenden wollen, so müssen wir wieder annehmen, 

 daß sie dauernd durch dieselben materiellen Teile geht, daß also 

 das Stück EiF im Magneten festbleibt, die von ihr umspannte 

 Fläche an der Stelle EF der Magnetenoberfläche sich aufwickelt. 

 In der Zeiteinheit treten dann wieder eine bestimmte Zahl Q von 

 Induktionslinien mehr durch die Fläche und zwar gleichgültig, 

 ob wir dieselben am Magneten haftend oder im Räume ruhend den- 

 ken. In einem Falle werden sie durch das ruhende Stück EaF, im 

 anderen durch das feste Stück FiE eintreten und für das induzierte 

 elektrische Feld den gleichen Rotationssinn hefern. Es ist also 

 jedenfalls über die geschlossene Kurve integriert: 



/ Eis ds = ^. 



■^ c 



und wenn wir das Integral zerlejien 



F E 



(a)/Eis ds + (i)/Ei8 ds = 



E F 



Q 



wenn wir unter (j;a den äußeren, unter t|>i den inneren Integralteil 

 verstehen. Wie groß jeder der beiden ist, wissen wir nicht. Wir 

 brauchen es aber auch nicht zu wissen, sobald der Magnet eine 

 Leitfähigkeit besitzt. 



Erfüllen wir den Raum des Magneten, ohne an seiner Mag- 

 netisierung etwas zu ändern, mit elektrisch leitendem Material, so 

 muß sich eine Oberflächenladung herausbilden, die so beschaffen 

 ist, daß sie das Feld im Innern gerade kompensiert. Das Potential 

 dieses Feldes auf der Oberfläche sei S, das Feld selber sei mit Eg 

 bezeichnet. Es muß also sein: 



E E 



(i)/"Eisds = -(i)/E28ds = '^i = Se — Sf. 



F F 



und durch diese Ladung wird auch im Außenraume das Feld ver- 



