5] Unipolarinduktion in Dielectricis. 335 



ändert, und zwar so, daß, wenn E das neue (resultierende) Feld 

 im Außenraume bezeichnet: 



(a)/Es ds = (a)/Els + Sf — Se 

 E E 



ist, und demnach wird 



. F Q 



(a)/Es ds = — , 

 E C 



also eine von der Bewegungsart der Kraftlinien unabhängige 

 Größe. Diese Gleichung folgt auch schon dadurch, daß sich 

 durch die statischen Ladungen der gesamte Betrag eines 

 über eine geschlossene Kurve erstreckten Integrals nicht 

 ändern kann. 



Erstrecken wir dieses Integral von einem ein für allemal 

 festgelegten Punkte E aus nacheinander bis zu den einzelnen 

 Punkten F der Oberfläche, so kann es uns die Rolle einer Potential- 

 verteilung auf der Oberfläche spielen, aus der wir das Feld im 

 ganzen Außenraum berechnen i) können, da im Außenraum keine 

 Wirbel elektrischer Kraft existieren. Dieses Potential ist also 

 gegeben durch; 



wo Q(F) die Zunahme der Induktionslinienzahl durch die sich auf- 

 wickelnde Fläche bedeutet, die bei der Verschiebung der Strecke 

 EF, in der E der feste, F der laufende Punkt ist, in der Zeitein- 

 heit erfolgt. 



Es ist also das den Magneten umgebende Feld von der Be- 

 wegungsart der Kraftlinien unabhängig. Wir dürften sogar eine 

 willkürliche, von der Rotation des Magneten unabhängige 

 Bewegung der Kraftlinien annehmen, dürfen auch annehmen, 

 daß sie sich im Innern des Magneten anders als außen be- 

 wegen. 



Physikalisch ausgedrückt wären wir also zu dem folgenden 

 Resultat gekommen. Denken wir uns die Kraftlinien am Magnet 

 haftend, so induzieren sie im Außenraum direkt ein Feld E. 

 Denken wir sie uns im Räume ruhend, so entsteht auf dem Mag- 



*) E. Cohn, Das elektromagnetische Feld, p. 49, unter 1. 



