IwtersHcliioif) der stuttouüyeti clekfrischni Sfriiimoifi etc. (p. 25) 277 



Hier ergeben sicli leicht drei rntertalle*): 



A') Wird fi ^ ea, also ('ji = oc, so rediicirt sich die endliche Elektrode Fig. 15. 

 auf einen Punkt. Die Function wird 



Z = -^\. (Vergl. VII. A). 



8 sin- 2'i 



A") Wird L'j = e.i, so rücken die Punkte Z^ und Zj unendlich nahe Fig. 16. 

 an einander. Setzt man, gegen die bisherige ^'oraussetzung, f.>, = cc , so wird 



Durcli Vertauschung von Strüniungs- und Spannungscurven erhält man die 



Figur des Falles A'). 



A'") Wird fi 1= ea = ej , nimmt man also oji und 0J3 unendlich gross Fig. 17. 



an, so wird: y b,' i 



"^ — ~ 2 ^^ • 



Die endliche Elektrode wird punktförmig und rückt unendlich nahe an das 

 Ende der anderen heran. (Vergl. VII. E). — 



V. B) „Die Elektroden seien beide von endlicher Liinge." — Fig. 18. 



Dieser Fall ist aus V. A) durch Transformation mittelst reciproker 

 Radien herzuleiten, wenn man den Transformationsmittelpunkt auf einem nicht 

 den Elektroden angehörigen Stücke der Symmetrieaxe annimmt. Es treten 

 hier in der Function, abgesehen von einer multiplicativen Coustanten, zwei 

 reelle Constanten auf, entsijrechend der Periode -loti und der Lage des Traus- 

 formationsmittelpunktes. Die relative Lage der Elektrodenenden hängt, ab- 

 gesehen vom Maassstabe, ebenfalls von zwei Constanten ab. 



Es ist nachzuweisen, dass die Constanten der Function stets so ge- 

 wählt werden können, dass die letzteren C'onstanten beliebig vorgeschriebene 

 Werthe erhalten. 



Nehmen wir den Transformationsmittclpunkt (Z' = o) auf dem äusseren 

 Theil der Symmetrieaxe in der Entfernung ai \om Nullpunkte an (a>o), so 

 bleibt die Reihenfolge der Elektrodenenden unvenlntlert. 



*) Form, u. Lehrs., Art. 10. 



Xova Acta LI. Kr. 4. 36 



