ViüersHcluing der stationären elektrischen Sfröintoif; etc. (p. 29) 2S1 



Da stets o^/i<.T, so ist nur der erste (positive) Wertli zulässig-, wenn die 

 unendlich lange P^lektrode in der Richtung der positiven Y-Axe sich ins Un- 

 endliche erstrecken soll. Durch Vergleichung folgt Xs = ;r — ^i . 



Soll Zj auf der negativen X-Axe liegen, so entspricht bei Abbildung 

 durch die Function 



Z ^ — Ei cotg 



w 



cotg TT 



der Z-P^bene der in der Halbebene ::}((W)<<i liegende Sh'eifen. — 



VI. B) „Die zweite Elektrode stelle eine unbegrenzte Clerade i'ig. 23. 

 dar." — 

 Setzen wir in A) Y3 = — ^, also ,:? = t, so wird 



Z = ^cotg2J. 

 Man rindet 



vr Ei siii Ui IT E sin V 



OS V — cos Ui ' cos V — cos Ui 



und durch Elimination von U Ijez. V: 



X2 + Y2 + 2EY cotg V = Eä (Strömungscurven), 



X2 + Y2— 2EXi cotg Ui = — E^ (Spannungscurven). 



Das giebt eine Steinersche Kreisschaar. Dasselbe Strömungsnetz wird 

 von zwei punkttormigen in l^ezug auf die Y-Axe symmetrisch liegenden 

 Elektroden geliefert. — 



VI. C) „Die zweite Elektrode sei von endlicher Länge." — Fig.24, 62. 



Dieser Fall ist aus A) durch Transformation mittelst reciproker Radien 

 herzuleiten, wenn man den Transformationsmittelpunkt auf der Verlängerung 

 der unendlich langen Elektrode annimmt. Setzt man 



A 



^ Z — ai' 



wo A und a reell sind, so erstreckt sich die nicht punktförmige Elektrode 

 von z = bis z = ygi. 



Wird zi = — E + yi i gesetzt, so ist nachzuweisen, dass die Constanten 

 A, a, Y3 stets so gewählt Averden können, dass die beiden die Figur der 

 z-E))ene bestimmenden Constanten \\ und Vg belieliig \orgeschriebene Werthe 

 erhalten. 



