2SS F. Ben necke, (p. 36) 



Fig. 31, «4. VIII. A) „Es sei eine zu den Elektroden senkrechte Sym- 



metrieaxe vorhanden." — 

 Dann ist zn \ernnitheii, dass deren Theile die beiden sich ins Un- 

 endliche erstreckenden Strömungslinien darstellen werden, denen in der vv-Ebene 

 die durch die Punkte +v'i gehenden Parallelen zur n-Axe entsprechen. Durch 

 Spiegelung von — v'i gegen die durch + v'i gehende Gerade kommt man zum 

 Punkt 3 v'i, dem wieder der Punkt z = oc entsprechen muss. 3 v'i muss also 

 congruent sein zu -f v'i oder —v'i. Da mm nach der Annahme 0<!v'i:^^, 

 so liefert die Gleichung 3 v'i = + v'i + 2kwj den allein zulässigen Werth Vi = ^. 



lei-e,)-2E(e,+ M<0. 



-oj,-";^. Da die Elek- 

 trodeneuden der z- Ebene zu den erwähnten Strömungslinien symmetrisch 

 liegen, so müssen auch die Nullstellen von ||^ zu den entsprechenden Geraden 

 symmetrisch liegen. — 



Fig. 20. YIII. B) „Die Elektroden fallen in eine Gerade." — 



Da hier Ai'+A/ = — 2E -= o, so wird die abbildende Function 



Z = Co + Ai { -^ ■ -T- — -^ yr- } = Co Al -T- 



' [ <5 (w + V'I) 5 (w — V'II ) jJW — i.;v'i 



selbst schon eine elliptische Function von w. Da '^ = A,' v^-'w^^vi ^^ 



^ dw iyvf — y>v'ri- ' 



werden die vier Nullstellen von ''- : 



dw 

 — Oh , — fJi , cjs , , 



woraus die Lage der Elektrodenenden durch Einsetzen direct berechnet werden 

 kann. (Vergl. Y. C). — 



Fig. 32. VIII. B') „Es trete noch eine zu den Elektroden senkrechte 



Symmetrieaxe auf." — 

 Hier ist v'i = ~^. 



z — Co' nimmt bei Vermehrung von w um oj^ den entgegengesetzten 

 Werth an. Es kann hier ebenso die halbe imaginäre Periode eingeführt 

 werden , wie im Falle \. B') , aus dem dieser durch Vertauschung von 

 Spannung.s- und Striimungscurven hervorgeht, die halbe reelle Periode. — 



