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Wie früher lässt sich hier in allen vier Unterfällen von IX. der Scliwer- 

 punkt der zwei, drei bez. vier Elektrodenenden berechnen. Die Grössen 2'zk 

 sind nämlich Functionen ganzer symmetrischer Functionen der Grössen L'k, d.h. 

 der Wurzeln der zugehörig-cn Oleichnngen ||^^ =- F(g = ü, und daher einfach 

 ausdrückbar durch die Coefticienten dieser Gleichungen. 



Auf diese Weise ergiebt sich: 



A)?^^ = A„ + f + |i(l-ln^ 



iv\ ■/., + z., + 7„ + z. j. I E i J; (3 + e'") + ()'., (3 + e "') 



J 4 ' 2 ' i e™ + e "' 



Es bleibt das Verhalten der Spannungs- und Strömungscurven in der 

 Nähe der Unendlichkeitsstellen zu betrachten. 



Für lim V ^ + T<c erhält man in A), C), D): z =-- ^(u + vij + ..., also 



parallele Gerade; in B): z = ^^e" "* + ''+... , also eine concentrische Kreis- 

 schaar mit dem orthogonalen Strahlenbüschel. 



Für lim V =- — oc erhält man in B) und C) dasselbe wie vorher, in A) : 

 2 =, ie^iii - ^\-j_.., in C): z = i;'ie"'~'^+ . . ., also concentrische Kreisschaaren 

 mit orthogonalen Strahlenbüscheln. 



Setzt man in (") w = ,T + ii + vi (wo u und v sehr klein sind), so wird 



z e = "A . Durch Eliminirung von u bez. v ergiebt sich, ebenso wie 



in den analogen Fällen in D), eine Doppelschaar von Kreisen, die durch einen 

 Punkt gehen. — 

 Fig. 3S. B') „Die PHektroden liegen m einer Geraden." — 



Dann wird E = n, also 



z = Bo-(-i/:? cos w. 

 Bei einer Drehung der w- Ebene um 90'^ wird die Function identisch 

 mit der unter YII. C) gefundenen. Das Strömungsnetz geht durch ^"ertauschung 

 von Spannungs- und Strömungscurven aus jenem hervor. — 

 Fig. 3fl. D') „Es trete eine zu den Elektroden senkrechte Symmetrieaxe 



auf." — 

 Es ist zu vermuthen, dass diese eine Strömungslinie durch die auf beiden 

 Seiten der Elektroden liegenden unendlich fernen Punkte darstellen wird, dass 



