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weit vom Punkt der Verflüssigung, um den Molekulardruck unmerklich werden 
zu lassen, und liefern für Spannung und Gesammtraum beim Eispunkte 
Zahlen, welche genau dem Mariotte’schen Satze entsprechen und dadurch dort 
auch den Molekularraum der Gewahrung entziehen. Demgemäss ist für zwei 
verschiedene Versuche 
Pıoo (Yioo— bDıoo) = Povo (1+ 100x) 
und 
Pioo Yon — bio) = RW (LT100x). 
Da erfahrungsgemäss in niedrigen Spannungen bei unveränderlicher "Temperatur 
der Molekularraum nahe am Verschwinden in Vergleichung zum Gesammt- 
raum ist, verschwindet gewiss die Aenderung desselben innerhalb enger 
Grenzen der Spannungszunahme. Daher darf, wenn sich p, von p, und 
p,., von p/.. hinreichend wenig unterscheiden, b,,,—b},, gesetzt werden. 
100 
Dann ergiebt sich mit Rücksicht auf p,v, — p/,v;,, dass 
y N} ’ 
b —y = Pıoo Yıoo Pıou VYio0_ 
Pıoo — Pioo 
Setzt man diesen Werth in die aus den vorangehenden Gleichungen für 
ı 4 100x folgenden Ausdrücke, und bezeichnet man die in den Versuchen 
gefundenen Verhältnisse der Spannungszunahme bei unveränderlichem Raum- 
inhalte oder der Ausdehnung bei unveränderlicher Spannung mit « und «, so 
erhält man für 100 x die Gleichung 
00 no m &Pino 
— ’ 
100 Pıoo 
Die Beobachtungen von Regnault beziehen sich auf Luft, Wasserstoff, 
Kohlensäure, Stickoxydul, Kohlenoxyd, schweflige Säure und Cyan. Für 
Stickoxydul, Kohlenoxyd und Cyan liegt nur je eine Bestimmung des Verhält- 
nisses der Ausdehnung bei einer unveränderlichen Spannung von etwa 
i60 mm Quecksilberhöhe vor. Auch der Wasserstoff ist nur unter der Be- 
dingung unveränderlicher Spannung untersucht worden. Die zwei Werthe der- 
selben von etwa 760 und 2540 mm Quecksilberhöhe sind zu weit aus einander, 
als dass im Uebergange zwischen ihnen bei der Temperatur des siedenden 
Wassers die Aenderung des Molekularraumes ohne Weiteres gleich Null ge- 
setzt werden dürfte. Ausserdem weichen die unter übereinstimmenden Be- 
dingungen gefundenen Werthe unter sich mehr als bei den anderen Gasen ab 
