— 140 



quindi ^ _ i/^ 2gH{T-t) 



^ 2y3 + t 



Pel nostro esempio assunto in fig. i abbiamo: 

 H= 14'"; T= i5»; t = 3» 



38" 



. „ l/'aXo-Si X 14X 12 „ 

 quindi . z= y — ^ +-3 = 3- 



Questa sarebbe la velocità teoretica della ventilazione, la quale 

 va corretta per 1' attrito contro le pareti del canale, per la contra- 

 zione nel passaggio eh' essa fa attraverso i pertugi e per la resistenza 

 prodotta dall' adesione dell' aria stessa nel suo incontro colla corrente- 

 La perdita causata dall' attrito è proporzionale direttamente 

 alle superfici strofinantisi ed ai quadrati della velocità del corpo 

 strofinante, ed inversamente alla sezione del canale. 



Posto K il coefficiente d' attrito, L la lunghezza del canale, U il 

 suo perimetro, F la sua sezione, avremo 1' attrito 



_ KLUv'' 

 "* F 

 E secondo „Wolpert Ventilation und Luftheitzung" avremo la ve- 

 locità consumata dall' attrito := u 



y 



2gKLUV^ 



F 



ove F rappresenta la velocità corretta entro la canna Vrzzv — u 



— "^V 273 + r F J 



t:- j , .... ^ U D^i: ^ 



tacendo le occorrenti trasrormazioni e ponendo — — tts^vi — ^^ ^^ 



F D-^I^TZ D 



ove D rappresenta il diametro del canale di ventilazione, si avrà 



quanto segue: 



V^ - •,, (H{ T-t)V"- _ KLUV"- \ 



^^ V (273 + 0F" F J 



Yl— — ^{'r—t)2g _ KL U2g 

 F*~ ' "" (273 4 F^ F 



I _ ^ 



V^~~^~ {T~t)2g 

 273 + f 



