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bild ist iiiiii, im Gegensatz zu dem in der Normalstelking, äusserst 

 scharf, die Barren sind senkrecht zu den Kanten gerichtet und 

 jeder ist von mehreren farbigen Ringen umgeben. In der Mitte 

 der Würfelfläche ist nichts besonderes zu bemerken, nur in manchen 

 Platten vereinigen sich in der Diagonalstellung die vier Barren 

 und bilden über der Mitte ein diagonal liegendes schwarzes Kreuz. 

 Nach der Auflagerungsfläche dünner -geschliffene Krystalle zeigen 

 die optischen Grenzen wohl schärfer , die übrigen Erschei- 

 nungen aber , entsprechend ihrer geringeren Dicke , schwächer. 



Schliffe parallel seitlichen Wurf el flä eh en von 

 Krystallen , die auf einer Würfelfläche liegend gewachsen sind, 

 zeigen in der Normalstellung (Fig. 2) ein lebhaft polari- 

 sirendes Mittelfeld, das auf drei Seiten von einem gelblich grauen 

 Rand umgeben ist; an der Auflagerungsfläche 001 fehlt dieser 

 Rand, weil sich an der Auflagerungsfläche keine Substanz 

 parallel zu dieser Fläche abscheidet. Die höchste Interferenz- 

 farbe liegt im Mittelfeld, nahe an der Auflagerungsfläche und 

 fällt von hier wieder nach dem Rande hin. Nach Einschaltung 

 eines Gypsblättchens steigen die Farben in der einen Normal- 

 stellung und fallen in der andern. Legt man die Krystalle 

 so, dass die Auflagerungsfläche auf den Beobachter zugeht, 

 so geht die grössere Elasticitätsaxe in diesem Mittelfeld 

 in zwei gegenüberliegenden Platten (etwa parallel 100 und 100 

 von links nach rechts, in den beiden anderen damit abwechselnden von 

 rechts nach links. Im convergenten Licht tritt in jedem der 

 drei Randfelder eine optische Axe senkrecht zu der W^ürfelfläche 

 aus und die Barre liegt der Würfelkante parallel. 



In der Diagonalstellung löscht die Mitte aus, der Rand 

 bleibt ziemlich unverändert, und zeigt im convergenten Licht 

 dasselbe Verhalten wie in den Schnitten parallel der Auf- 

 lagerungsfläche. 



Krystalle, die freischwebend gewachsen sind, zeigen auf allen 

 Würfelflächen ein gleichet Verhalten, ein von 4 Randfeldern um- 

 gebenes Mittelfeld und in jedem der Randfelder Austritt einer opti- 

 schen Axe normal zu der betreffenden Fläche. Die Lage der optischen 

 Elasticitätsaxen in den Ebenen der Würfelflächen ist so, wie vorher an- 

 gegeben und wie Fig. 3 veranschaulicht. Denken wir uns den Würfe 

 in Combination mit einem Tetraeder und zeichnen auf seinen Flächen 

 die Lage der kleinsten und grössten Elasticitätsaxen ein, so liegen 

 diese so, dass eine der beiden, etwa die kleinere Elasticitätsaxe 



