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messen zu können, müssen wir der Flüssigkeils- und Metajischeibe eine endliche, 

 grössere Dicke geben; diess darf nun unbeschadet der Gültigkeit unserer Theorie 

 geschehen , wenn nur die Electroden dann auch über die ganze Breite hingehen ; 

 denn wir können uns ja diese dicken Scheiben, wie diess Fig. 3 veranschaulicht, 

 entstanden denken durch Uebereiuanderiagerung einer gewissen Anzahl sehr dünner 

 Scheiben mit ihren betreffenden Electroden. Die Farben werden sich hiebei natürlich 

 zu geraden Streifen ausdehnen , parallel den die Scheibe in einer Linie berührenden 

 Electroden. 



Behufs Lösung unserer Aufgabe verlegen wir den Anfangspunkt der Coordinaten 

 für die untere Scheibe in die Mitte der freien Basis, für die obere in die Mitte der 

 Grenzlinie, nehmen diese beiden Linien als X-Axen und die auf ihnen senkrecht 

 stehende Halbirungslinie beider Scheiben als Y-Axe an. Die Spannung oder das 

 Potential in der obern Scheibe bezeichnen wir mitu,, in der untern mit u, die Höhe 

 der erstem durch b,, die der letztern durch b, die Basis mit 2a, und endlich die 

 Grösse der Electroden respective mit 2c und 2c,. Für die beiden Scheiben gelten 

 dann nach paa. 7 die Differentialgleichunaen: 



dx- dy2 i\\- d^2 



und die beiden Fällen gemeinsamen Grenzbedingungen sind folgende. Welchen Werth 

 nuch y habe, es muss für: 



du ^ , du, 



\ = +. :t, -r— = und -i— = 1. 



sein, und an der Trennungslläche beider Scheiben, also für y = b und y, =U, sollen 

 iinabhiingii! von \ die Gleichungen bestehen : 



,, . . du , du, , 



u — u, = h und k -i — = k, -r- , -2. 



(Iy dy, 



WO E die Spannungsdifferenz der beiden Leiter, k und k, ihr Leitungs vermögen. Ist 

 die eine Scheibe eine Flüssigkeitschicht, die andere Metall, so wäre E = zu setzen, 

 denn zwischen Leitern erster und zweiter Klasse lindet bekanntlich entweder gar 

 keine oder jedenfalls eine so geringe Spannungsdifferenz statt, dass sie sich bis jetzt 

 allen Beobachtungen entzogen hat. Wir können indessen in diesem Falle E als die 

 wie eine electromotorische Kraft wirkende Polarisation betrachten, welche in jeder 

 Zersetzungszelle auftritt, die Electroden und der Electrolyt mögen sein, welche sie 

 wollen. Der Einfachheit halber nehmen wir an , diese electromotorische Kraft E sei 

 für die ganze Ausdehnung der Grenzfläche constant. Zu obiaen Bedingunifen kommen 



