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welchem eine electromotorische Kraft ihren Sitz hat, die gleich ist der Summe der 

 Spannungsdifferenzen in dem weggenommenen Stück. — Das 4te Glied in obigem 

 Nenner repräsentirt also den Widerstand der beiden Scheiben. 



Die Theorie der Nobilischen Farben erfordert die Kenntniss der Stromstärke i 

 an der Grenze der beiden Scheiben; diese ergibt sich aber leicht; sie ist nämlich: 



. = - k (i^) ^ oder = _ k, (^) ; 



also in Anbetracht des Werthes von u in Gleichung b, und der Bedeutung der Con- 

 stanten q)„: 



, p=co cos J-— X Sin -i— - c 1 



c 4 i^ a a I . 



a !t JSi Pi K V^u i 



P=i p(e' + e ^ jl 



Angenommen die Breite 2c der Electrode sei sehr klein gegen die Breite 2a der 

 Scheibe, so können wir statt des sin. annäherungsweise den Bogen setzen und fin- 

 den dann: 



, I P=!» COS - — X 1 



2ad . ^b -Pfb \ 



I p=l e + e •• I 



Nehmen wir den Nenner in den Zähler herauf, entwickeln das Binom und sH?n- 

 miren sodann nach den einzelnen Gliedern gemäss der Formel : 



p=OD 



S <=°s py 



e-i"' = e - C OS y 



e' + e"'- — 2 COS v 



so erhalten wir folgenden andern Ausdruck: 



1=^ e - cos 



,,dii-^^S(-i)^ ■^.,..?^^^-.,..?-^_^^^^^r 



a 



Diese Reihe convergirt viel rascher als die vorige und wenn b nicht sehr klein 

 gegen a, so genügt eine beschränkte Anzahl von Gliedern zur Berechnung von i. 

 Es lässt sich also hieraus mit hinlänglicher Annäherung der Werth der Stromstärke 

 an irgend einer Stelle der Grenze bestimmen. 



b. Für den 2ten Fall haben wir die Bedingungsgleichungen 3.2 statt 3., zu 

 nehmen. Treffen wir hier die Voraussetzung, dass die beiden Electroden gleichweit 

 von der Mitte der Scheibe oder also von der Y-Axe abstehen sollen , so ergibt sich 



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