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wieder ohne weitere Rechnung , dass in den Formeln 4 und 5' bloss das siniis-GIied 

 brauchbar ist und das cos. Glied weggelassen werden muss, denn die Stromverthei- 

 lung wird offenbar in diesem Falle rechts und links von der Y-Axe eine symetrische 

 sein, aber entgegengesetztes Zeichen haben; wenn z. B. rechts der Strom aufsteigt 

 wird er links nach unten gehen, für positive und negative Argumente von x muss 

 also u entgegengesetzte Zeichen annehmen. Wir haben daher statt der Gleichungen 

 4 und 5' jetzt folgende: 



H = a + ßy + 5 sin Q''(C,e«" + 0,6"«''), 



q=0 



k 



II, 



q=0 " 



Bestimmen wir hier ganz analog wie im vorigen Fall vermittelst der Gleichung 

 3.2 die Constanten Cq, D,, und ß und nehmen dabei gleich an, die beiden Scheiben 

 seien gleicii hoch , also b = b, , so finden wir nach einigen Umformungen : 



f(Xl; 



I sin Qx dx 



' g«lb-v)_ g-Q(b-«) (. gQ(b-.y) _^ g-Q(h-.v) 



« ^ ^ ■ 5^— ' e^-'-e-«" ^ "kT 



q^o 1< a Q (l + -f ) 



2 sin Qx I f(xi sin Qx d 



J-a 



q=„ k,aQ(l+A) 



P ^ J-a " ■ \^^-y)+e-^^U 



U. - a — h -H ^ ^ ~ j^-; j „2Qb _ „- 2Qh l 



Was die Function f(x) betrifft, so ist dieselbe überall gleich Null ausser da, wo 

 die Electroden sitzen ; angenommen sie habe innerhalb der letztern auch wieder einen 

 constanten Werth: f„, so ist f„ bei der einen Electrode, wo die Electricität eintritt, 

 |)ositiv, bei der andern aber negativ, denn da strömt sie aus, fliesst also von oben 

 nach unten. Wir haben daher, wenn wir die Breite der Electroden mit 2c und die 

 Abscissen der beiderlei Enden resp. mit - d, - d, und d, d, bezeichnen: 



J»+a l /»-d /»d, 1 



f(xi sin Qx dx = f„ I j sin Qx dx — I sin Qx dxj = 



2f„ , ^ , ^ j, 4fo . „ d + d, . ^ d, — d 

 = -ry- (cos Qd, — cos Qd) = jY sin Q — - — ■ sin Q ~^ — . 



Nun ist aber; d, — d = 2c und d + d, =2d, — 2c, somit auch vorstehendes Integral: 



