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2" I •■ • f (ap'") • F(anr) • dr = -^ • J . 



3p JO ^p 



folglich hat man auch: 



J = _J frFfa r) '^^^^ - rF (a r) ^^S^T 



Substituiren wir endlich in der Parenthese für r die Grenzwerthe und R, so 



wird sie wegen der obigen Bedingungsgleichung gleich Null , also auch J = o , was 



zu zeigen war; in dem speziellen Falle aber, wo n = p, nimmt J die Form: - an 



und der wahre Werth ist dann nach den bekannten Methoden zu ermitteln. Sonach 



erhalten wir jetzt: 



I dr qnn rP (a.,r) 

 Jo 



A,, — B,, = 



k a,, I dr r F2(aj.r) 



/.R 



J I dr cp,i 



Jo 



2 I dr cp/D rF (a,,i) 



/.R 



a, dr F2(a,, 

 Jo 



r) r 



Hieraus sind die Werthe der letzten noch übrigen Constanten Ap und Bp zu zie- 

 hen und wir wollen jetzt bloss über die Functionen 9)(r) und g5,(r) noch Einiges 

 bemerken. Nehmen wir nämlich an , die beiden Electroden seien gleich gross und 

 berühren die Scheibe in einer Kreisfläche vom Radius q. so haben also beide Func- 

 tionen bloss Werthe von bis q und sind ausserhalb, d. h. von q bis R gleich Null. 

 Man hat daher, wenn die Functionen zudem innerhalb der Berührungsfläche constant 

 = gjo gesetzt werden : 



/•R nR /»p 



I dr (p(r) T F(apr) = I dr <y, (n r F(apr) = <^o I drrF(aj,r) . 



Jo Jo Jo 



Die Constante cpo können wir wieder durch die Stromstärke im Schliessungs- 

 drahte ausdrücken, man hat nämlich analog dem Frühern: 



J 



*" = ^- 



Es ist leicht einzusehen, dass die ganze bisherige Entwicklung auch für den 

 Fall Gültigkeit haben würde, wo die Electroden concentrisch ringförmige wären d. h. 

 einen Cylindermantel darstellten, der die Scheibenoberfläche in einer Kreiszone be- 

 rührte. So hätte man z. B. wenn diese ringförmigen Electroden am Rande befind- 



