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lieh wären und ihre Breite durch R-p, dargestellt würde, bloss für den Werth des 

 obigen Integrals zu setzen: 



/»R /»R 



I dr cpfvi ■ rF (aj,r) = cp„ I dr ■ r • F(a,,r) . 



Diese Abänderung des gewöhnlichen Verfahrens verdient vielleicht einige Be- 

 achtung, da hier wegen der grössern Ausdehnung der Electroden ein schwächerer 

 Strom ausreicht und die Ringe dann in der Hinsicht ganz den Newtonschen durch- 

 gelassenen ähnlich werden , dass die Dicke der dünnen Schicht in der Mitte am klein- 

 sten ist und gegen den Rand hin zunimmt. Eine dieser ganz analoge Abänderung 

 lässt sich auch bei dem durch Fig. 1 dargestellten Fall treffen , wenn wir die Elec- 

 troden, wie Fig. 5 zeigt, je in 2 gleiche Zweige spalten. 



3. Endlich wollen wir noch kurz auseinandersetzen, wie die Stromvertheilung 

 in 2 concentrischen, sich berührenden Kugelschalen bestimmt werden kann, wenn 

 die Electricität durch einen Punkt der äussern Oberfläche einströmt und an einer 

 Stelle der Innern freien Oberfläche wieder ausfliesst. Der die innere Electrode bil- 

 dende Draht wäre dann isolirt durch die Kugelschalen hindurch nach aussen zum 

 andern Pol der galvanischen Kette zu führen (s. Fig. 6). -- Der Fall, wo beide 

 Electroden auf der äussern freien Oberfläche angebracht sind, erfährt natürlich eine 

 ganz analoge Behandlung. — Die Differentialgleichungen für die Potentiale u und u, 

 an den Stellen x, y, z der beiden Kugelschalen sind nach S. 7: 



d% ^ _ ^ _ n j ^?A' '^""' ^^' — 



dx2 "^ dy2 ~ dz2 ~ "" dx2 "^ dy2 "^ dz2 ~ 



Dies sind nun ganz dieselben Gleichungen, welchen das Potential der Anziehung 

 eines Sphäroids auf einen Punkt x, y, z genügen muss, wenn die Entfernung des 

 letztern von keinem Element der anziehenden Masse unendlich klein ist. Bezeichnen 

 wir den Abstand des Punktes x, y, z vom Mittelpunkt des Sphäroids (im vorliegen- 

 den Fall das Centrum der Kugelschalen) mit r, so haben wir nach der Theorie der 

 Potentiale zur allgemeinen Lösung unserer Differentialgleichungen zu setzen : 



^ ym -j- rV/" +r2V;'"- 



