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u. s. f., wo X den Weg des Lichts vom leuchtenden Körper bis zum Punkt A der 

 Schicht und von da bis zum Auge in B bezeichnet. Die resultirende Geschwindigkeit 

 in B ist nach dem Princip der Coexistenz kleiner Bewegungen gleich der Summe 

 aller dieser einzelnen Geschwindigkeiten. Setzen wir der Kürze halber: 



,2AF+J AEv 

 SO ergibt die Summation für die resultirende Geschwindigkeit ü: 



TT D ■ o , ii sin (.9 — )?) — rp sin <? 



U = n • sin i9 -(- ddp — — ^^ — - „ " ^ — ^ . 



'^ 1 + r'f' — 2r(> cos tj 



Um nun leicht die resultirende Intensität ableiten zu können , bringen wir diesen 

 Ausdruck auf die Form: 



U = A • sin <? + B • cos .? , 

 welche bekanntlich 2 Strahlen darstellt, die in ihrem Ursprünge um V4 A differiren 

 und deren resultirende Intensität dann ist: 



J2 = A2 + B«. 



Durch Gleichsetzung der Coeffizienten von sin Q^ und cos 9 in den beiden Aus- 

 drücken für U ergibt sich sofort: 



döp (cos )? — rp) 



A = R + 

 B =: - 



1 + r'p^ — 2r() cos j? ' 

 ddp sin j? 



- r2p2 _ 2r(» cos »7 ' 



Nehmen wir jetzt an , die Substanz der dünnen Schicht gehöre in die Klasse der 

 durchsichtigen (dies ist beim Bleihyperoxyd annähernd der Fall, denn nach Beetz 

 polarisirt eine damit überzogene und polirte Platte einen reflektirten Lichtstrahl mit 

 grosser Annäherung linear), so bestehen die Relationen: 



r = — R und d5 = 1 - R« . 



Führen wir diese Werthe ein, so finden wir schliesslich für die reflectirte Lichtstärke: 



12 _ A2 + R2 = (R + P)''-^Bpsin2V2? , 



<!+ R())2 - 4R() sin2 V2 7 ■ 



Für: V2 J? = p«, wo p jede ganze Zahl von bis xi sein kann, njmmt die In- 

 tensität den Werth an: 



■' U + Rp ^ 



