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Fällt wieder nach der Einfallsebene polarisirtes Licht unterm Winkel von 80° 

 ein, so sind die Verhältnisszahlen der Dicken an den dunklen Stellen; 



— = 4.088 , — = 7.177, — = 10.266 . etc. 



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Endlich bleibt mir noch ein Einwurf zu beseitigten, der zu Gunsten der Beetz'- 

 schen Beobachtungen gemacht werden könnte. Dieser gibt nämlich nicht an, ob er 

 mit natürlichem oder polarisirtem Licht operirt habe, unsere Formeln aber gelten nur 

 für letzteres. Bei natürlichem Licht werden dieselben sehr complicirt, und ich zog es 

 deshalb vor, experimentell zu entscheiden, ob sich die Durchmesser der Ringe ver- 

 ändern, wenn natürliches statt polarislrten Lichts einfällt. Zu dem Ende wurde die 

 Platte mit den Farbenringen vor einem festen, horizontalen Fernrohr so aufgestellt, 

 dass sie um eine horizontale, auf der optischen Axe des Fernrohrs senkrecht stehen- 

 den Axe gedreht werden konnte und hierauf stellte man das Fadenkreuz des Fern- 

 rohrs auf gewisse Minima ein, wenn natürliches, homogenes Licht auf die Platte 

 einüel. Welches nun auch die Incidenz war und was für ein Minimum auch gewählt 

 wurde, ich konnte keinerlei Verschiebung der Ringe bemerken, wenn ich das Auge 

 mit einem Turmalin oder einem Nicolchen Prisma bewaffnete, deren Polarisationsebene 

 parallel der Einfallsebene gestellt war (es ist nämlich gleichgültig, ob wir das auf 

 die Platte einfallende Licht polarisiren oder das natürliche, reflektirte analysiren). 

 Sollte gleichwohl ein Unterschied in den Farbenringen bei natürlichem und polarisirtem 

 Lichte stattfinden, so muss derselbe jedenfalls so gering sein, dass daraus unmöglich 

 obige Differenz zu erklären ist. Damit scheint mir auch der letzte Einwurf beseitigt 

 und meine im Anfange ausgesprochene Ansicht, dass die Uebereinstimmung der 

 Beetz'schen Beobachtungen mit der du Bois'sclien Theorie noch Zweifel übrig 

 lasse , gerechtfertigt. 



Nach unsern bisherigen Betrachtungen ergäbe sich nun folgendes Verfahren behufs 

 genauer prüfender Messungen. Man würde zuerst in parallel oder senkrecht zur 

 Einfallsebene polarisirtem, homogenem Licht bei einer bestimmten Incidenz die Durch- 

 messer der dunklen Ringe resp. die Breite der schwarzen Fransen messen und sodann 

 nach der optischen Theorie für diese Incidenz, und das betreffende Oxyd und Metall 

 die relativen Dicken der Lamelle bei den Minimis berechnen. Hierauf hätte man an 

 diesen bestimmten Stellen der Grenze nach unsern im ersten Theil entwickelten For- 

 meln die relativen Stromstärken aufzusuchen ; die Verhältnisszablen müssen in beiden 

 Fällen dieselben sein, falls anders unsere Hypothesen alle richtig sind. 



