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Nachtrag. Nachdem diese Arbeit bereits zum Druclie eingereicht worden, ist 

 mir im Januarheft von Pog-g. Ann. für 1856 eine Erwiederung von Beetz auf den 

 Riemann'schen Aufsatz zu Gesicht gekommen, welche eine nähere Betrachtung ver- 

 dient. Zunächst erhellt daraus, dass den Beetz'schen Versuchen, wie ich vermu- 

 thete, nicht die von Riemann geforderte Anordnung zu Grunde gelegen habe, son- 

 dern die Platinspitze v\'irklich in der Oberfläche der Flüssigkeit befindlich war. Beetz 

 zeigt nun aber im Weitern, dass sich seine Messungen den genauem Formeln Rie- 

 mann's noch besser anschliessen als den du Bois'schen. Da aber aus meinen 

 Rechnungen hervorgeht, dass die Riemann'schen Resultate streng richtig sind, wenn 

 die Metallplatte und Flüssigkeitsschicht gleiche Dicke haben, und diese Bedingung 

 leicht bei Beet z's Versuchen erfüllt gewesen sein kann, so könnten wir die letztern 

 wirkUch als eine Bestätigung für die Richtigkeit der Theorie ansehen. Nun habe ich 

 aber im optischen Theil meiner Arbeit gezeigt, dass das von Beetz behufs der 

 Prüfung angenommene Gesetz der Farbenringe nicht das streng richtige sei und es 

 könnten daher neue Zweifel entstehen. Indessen scheint mir, dass auch bei Zugrun- 

 delegung unseres strengern Gesetzes die Theorie innerhalb der bisherigen Grenzen 

 der Genauigkeit bestätigt würde. 



Beetz stellte zweierlei prüfende Beobachtungen an. Zunächst mass er die Durch- 

 messer eines und desselben Ringes für die verschiedenen farbigen Strahlen des 

 Spectrums , berechnete daraus nach der aus der electriscben Theorie sich ergebenden 

 Relation zwischen Radius des Ringes und Dicke der Schicht an der betreffenden 

 Stelle die Wellenlängen der jedesmal angewandten Farben (diejenige des Roths bei 

 der Linie B des Spectrums als bekannt voraussetzend) und verglich diese mit den 

 anderwärts bestimmten Längen derselben. Nach dem von ihm zu Grunde gelegten 

 Gesetz der Farbenringe, enthalten in den Gleichungen 5' und 6' pag. 34, hat man 



nämlich: 



£ _ K _ ± 



wo A, und A', die Wellenlängen der verschiedenfarbigen Strahlen in der Oxydschicht, 

 A und A' die entsprechenden in der Luft und t und t' die betreffenden Dicken der 

 Lamelle. Unser strenges Gesetz ergibt für dies Verhältniss bei den Maximis nach 

 Nro. 5: 



