42 Zweiter Abschnitt. 
Die Abhängigkeit der Schwankungen bei einem und demselben 
Zylinder von der Beleuchtung konnte nicht genau verfolgt werden, 
doch ergaben zahlreiche, insbesondere mit dem gleichseitigen Zylinder 
angestellte Versuche, daß die Lichtstärke im Innern der Zylinder im 
Vergleich zum äußern Lichte bis zu einer bestimmten Grenze mit 
der Abnahme der äußern Lichtstärke wächst, so daß bei S, relativ 
mehr Licht in den Zylinder einstrahlt, als bei S, oder S,. 
Ich gehe nun zur Diskussion der vorgeführten Beobachtungen 
über. Vor allem lehrt jede der einzelnen Relationen zwischen 
Größe der Kalotte und Stärke des eingestrahlten Lichtes, 
daß vom Zenith nach abwärts die Lichtstärke abnimmt. 
Bedeutet J die mittlere spezifische Helligkeit des ganzen Himmels 
und z die mittlere spezifische Helligkeit der in den Zylinder strahlen- 
den Kalotte, so ist an der Basis derselben die Beleuchtung 2 
durch die Kalotte: A=z-XÄK, wenn Ä die Größe der Kalotte be- 
deutet, und die Beleuchtung 3, durch den Gesamthimmel: BJ, —=J- 1. 
Das Verhältnis = ergibt der Versuch für den gleichseitigen Zy- 
linder-— "somit, daR — - ‚st —_ 
9.4 94 3 
[e) 
‚ oder Dane 

In analoger Weise sind in nachstehender Tabelle die mittleren, 
an der Basis der Hohlzylinder zur Wirkung kommenden Lichtstärken 
nach den Mittelwerten der Tabelle 3 berechnet. 

4. 
ı (ganzer Himmel) = ii 
I I 
2 a 1.10 u 
I I 
ey 3x 1.28 2.34 
5. (gleichseitiger Zylinder) 4X = = 3.13 
. 3 
u Ne 
100 nen 1328-7 7 7.77 

1000 X —— — 23.54 
Ich führe nunmehr eine Versuchsanstellung vor, welche er- 
möglicht, die Stärke des diffusen Lichtes bei verschiedener Neigung 
der das Licht auffangenden Flächen zu bestimmen und ferner, um 
zu finden, wie groß die Lichtstärke ist, wenn nur senkrecht auf- 
fallende Anteile des diffusen Lichtes diese Flächen treffen. Diese Fest- 
stellungen sind in physiologischer Beziehung von Wichtigkeit, weil 
