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§. 2. L' équation fondamentale. Considérons 

 un volume il très- petit. Nous placerons le point (r„ , y„, Zg) 

 précédemment mentionné dans un point donné du volume il, 

 par exemple dans son centre de gravité géométrique qui 

 généralement ne coïncidera pas avec son centre de gravité 

 réel. Ainsi nous aurons 



(12) \\\dxd2/dz{x—x„) = etc. 



Calculons les variations du moment de la quantité de mouve- 

 ment (rapporté à un axe passant par (a;,,, y„, 3„) et parallèle 

 à Ox) des molécules dont le nombre est représenté par l'ex- 

 pression (1). Par l'effet de la coercition ce moment augmen- 

 tera, durant le temps dt, de 



( 1 3) dx dy dz da db de dû L' {{y —y^ me — {z — z^ mh } 



et il diminuera en même temps de 



(14) dx dy dz da db de dt L ((y — 3/„) me — {z — z^ mb) 



Ainsi donc 



(15) dtyXdx dydz\}\dadbdc{L-L){{y-y;)mc-{z-z,)mb) = 

 ce qui , d'après l'équation (6) , peut se mettre sous la forme 



dx dy dz \\\ da db de M= où 



i 9F 9F .9F, 9F\ 

 -91 ■^''Tx^^Vy-^'Jz 



( 1 6) M= {{y - y„) me -{z- z„) mb) 



^-If+4f+-|~f 



§. 3. Première méthode de calcul. Dans l'é- 

 quation ainsi établie le terme en 9F/9t que nous appellerons 

 K{t) est égal à 



(17) , K{t)= -^- {{{ dx dy dz {{y-yo) pw-iz-z^) pv). 



