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RÉSUMÉS 



18. 



dU „ 3V 

 i?" = — : 



tant que la valeur de 5F/ Sa- ne sera pas définie, la fonc- 

 tion V évidemment est indéterminée. Par la suite on verra 

 que cette détermination peut se faire de manière à comprendre 

 l'é n e r g i e libre de Helmlioltz (ou le potentiel ther- 

 modynamique interne de M. Duliem) dans la caté- 

 gorie des fonctions V qui, généralement parlant , seraient 

 compatibles avec (18). 



§ 3. Introduisons maintenant certaines hypothèses qui 

 auront pour effet de restreindre la généralité abstraite de nos 

 raisonnements en les rapprochant en même temps des condi- 

 tions dans lesquelles se posent les problèmes de la Physique. 

 Admettons, en premier lieu, l'existence de l'entropie S, fonc- 

 tion des variables g-, et ^>, c'est-à-dire admettons l'égalité 



1. loQ^^ls (Hypothèso A) 



qui entraîne la validité du principe de Carnot et Clausius 

 limité au seul cas des transformations réversibles. Nous aurons, 

 dans ce cas, 



R": = Ö- 



3S 



H 



^^-^ 



9S 

 3 ■0' 



En second lieu, supposons vérifiées les équations sui- 



vantes: 

 3. 





0; ^^-=0; 



3T 



- - - : — - 



3d' 50 



4. R'^=0; 



L'équation précédente (II) pourra s'écrire 



(ip) { dtnT-y,— h + ^'Q+^^^) = ^ 



J .• Sq, 



où l'on a 



5. 



(Hyp. B) 



dV 

 3q, 



3U , dS . . 



— \> — ainsi que 



3qi 



3q 



