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RÉSUMÉS 357 



schwindigkeit elektromagnetischer Wellen in einem ruhenden 

 Dielekti'icum bedeutet und wo, zur Abkürzung, 



7]= — A[j.Nc^ .r -\- a^Zc.s, 

 1=- AKZcKs + a^Nc.r, 

 p=^AKZc^.r+aWc.s 



gesetzt worden ist. Sobald N und Z von verschieden sind 

 (wie vorausgesetzt wurde) könnten ^, vj, X, p nur unter der 

 Bedingung gleichzeitig verschwinden, dass s^-\-r-=^0 wäre, 

 d. h, es müsste zu diesem Behufe das Medium ruhen. Sobald 

 also das Medium in Schwingungen begriffen ist, können die 

 rechten Seiten der Gleichungen (4) nicht gleichzeitig verschwinden, 

 und man hat ein System nichthomogener (linearen) Diffe- 

 rentialgleichungen, d. h. eine Rückwirkung der elastischen 

 Schwingungen auf die elektromagnetischen Wellen, deren Unter- 

 suchung eben den Inhalt der vorliegenden Abhandlung bildet. 

 Eine jede der Differentialgleichungen (4) hat die Form 



('''dt~~'d?)'^ = ny.cos.K^-0.), (I) 



wo / eine constante Grösse ist, die für 9 = X, resp. Y, K, M 

 die Werte ^, resp. tj, \. p annimmt. Man sieht unmittelbar, 

 dass den verschiedenen Lösungen von (I) die Eigenschaft der 

 Superposition nicht zukommt. Ein particuläres Integral der 

 nichthomogenen Differentialgleichung (I) ist: 



/ 



9 =-^~^^(io^n[f.-cz), (6) 



das allgemeine Integral der reducierten (homogenen) Gleichung: 



J2 d^ 



( . d^ d'\ 



ist 



<^ = Fit-az)+Q{t+az\ (8) 



"WO F^ G beliebige Funktionen der betreffenden Argumente 

 bedeuten. Fügt man also zu (6) die Lösung (8) hinzu, so erhält 

 nian ein allgemeineres Integral der ursprünglicher Gleichung (I): 



