KÉSU.MÉS 859 



Die reducierte Gleichung (7) hat genau die Form der 

 Differentialgleichnng einerschwingenden elastischen Seite, welche 

 im Vacuum frei oscilhert (falls man unter cp z. B. die Trans- 

 versalverschiebung versteht), die Gleichung (I) hingegen, d. h. 

 irgend eine unserer Gleichungen (4) ist identisch mit der Diffe- 

 rentialgleichung einer elastischen Seite, die unter Einwirkung 

 äusserer zu cosn(^— c^) proportionaler Kräfte schwingt; 

 im letzteren Falle führt die Seite ausser der natürlichen oder 

 freien Oscillationen auch noch erzwungene Schwingungen aus^ 

 die sich in der Richtung ihrer Länge mit einer Geschwindigkeit 



anzen, welche — im allgemeinen — von der Fort- 



(7) *°'-*p'' 



pflanzungsgeschwindigheit ( ~ ) freier Schwingungen verschieden 



ist; derselbe Unterschied offenbart sich auch in den entsprechen- 

 den Integralen (8) und (9). In Kücksicht auf diese Analogie 

 nennt nun der Verfasser diejenigen elektromagnetischen Wellen, 

 welche den beiden ersten Gliedern des Integrals (9) entsprechen 

 freie, diejenigen aber, welche dem dritten Gliede entprechen, 

 erzwungene elektromagnetische Wellen. 



Das erlangte Resultat kann also foloendermaMssen aus- 

 gedrückt werden : Erzeugt man in einem elastischen Medium, 

 welches bereits den Gleichungen (2) gemäss cscilliert, in der 

 Ebene z=^0 z. B. irgend welche elektromagnetischen Störungen 

 X2^Q = H{t)^ u. s. w. für 7, L, M (während iV, Z in Zeit und 

 Raum constant bleiben), so pflanzen sich diese Störunijcn in 

 Form von zweierlei Arten elektromagnetischer Wellen in dem 

 Medium fort; man erhält nämlich: 



lo) freie Wellen, die sich mit der Geschwindigkeit 



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— ^= (in den Richtungen -\-z und — z) fortpflanzen und 



deren sämmtliche Eigenschaften sich so gestalten, als wäre 

 das Medium im Ruhezustand, und 



2o) erzwungene elektromagnetische Wellen, die in 

 der Richtung der elastischen Wellen forteilen ; ihreFortpflanzungs 



