RÉSUMÉS 36 1 



berechnen kann, indem man auf die ursprünglichen Difierential- 

 gleichungen für ein ruhendes Medium zurückgeht. Solange 

 c^a ist, sind die obigen Verhältnisse, (14), wesentlich ver- 

 schieden von denjenigen für freie Wellen. Bekanntlich sind 

 die durchschnittlichen Dichten der elektrischen und magne- 

 tischen Energie bei freien Wellen einander gleich; den er- 

 zwungenen Wellen kommt nun diese fundamentale Eigenschaft 

 erst dann und nur dann zu, wenn c = a ist. Dies wird in 

 der Folge an zwei Beispielen demonstriert. 



Sind die elastischen Schwingungen des Mediums gerad- 

 linig, so kann man etwa die x Axe in die Richtung dieser 

 Schwingungen verlegen, also 



ß = ö, d. h. s=(9, cf. = rc,o&n{t—cz) (15) 



setzen; alsdann gehen die Gleichungen (5) über in: 



7]= -Ä^-M^r; ^ = AKZc\r, j ^ ^ 



80 dass die elektrischen und magnetischen Kräfte in der er- 

 zwungenen Welle zu jeder Zeit der Verschiebungsgeschwindig- 

 keit a proportional sein werden. 



A. Ist die magnetische Kraftcomponente N gleich Null, 

 die elektrische Z aber von Null verschieden, so hat man v]=0, 

 1 = 0, d. h. 1^0=^5 A = ^; i° diesem Falle ist die elektrische 

 Kraft in der erzwungenen Welle (von der in Zeit und Raum 

 Constanten Componente Z abgesehen) der Richtung der ela- 

 stischen Schwingungen parallel, die magnetische Kraft aber 

 steht auf dieser Richtung senkrecht. Das Verhältnis der Ampli- 

 tuden ist : 



Xo : L,= ^-Ai;., (17) 



C 



das Verhältnis der durchschnittlichen Dichten der elektrischen 

 und der magnetischen Energie also gleich 



K:E„^4,'^ (18) 



^) Abgesehen von der von Z abhängigen, in Zeit und Raum unver- 

 änderlichen Energiedichte. 



