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Setzt man für / der Reihe nach c,, >], \ ? (für c^^a) ein, so 

 hat man in (21) die Lösung für die elektrischen und magne- 

 tischen Kräfte JT, Y, L, il/; die beiden ersten Glieder drücken 

 freie , das dritte aber erzwungene elektromagnetische Wellen 

 aus; die ersteren können auch ganz fortbleiben, die letzteren 

 hingegen sind eine unumgängliche Folge der Existenz der 

 elastischen Schwingungen im Medium, vorausgesetzt, dass die 

 Kräfte iV, Z nicht zugleich verschwinden. In dem betrachteten 

 kritischen Falle {c = a) findet eme Art „Resonanz" statt, diô 

 sich darin kundgiebt, dass die Wirkung der elastischen Schwin- 

 gungen auf die (erzwungenen) elektromagnetischen Wellen sich 

 ansaraelt, während diese Wellen vorwärts eilen; der Fall 

 erinnert genau an eine elastische Saite, die in einem tiägen 

 Medium schwingt, in welchem sich Transversal wellen mit der 

 nämlichen Geschwindigkeit fortpflanzen, wie die von ihnen 

 erzwungenen Schwingungen der Saite sich in Richtung ihrer 

 Länge fortpflanzen. 



Die Amplituden der elektrischen und der magnetischen 

 Kräfte in den erzwungenen Wellen sind, nach (21), im kri- 

 tischen Falle gleich 





(22) 



2rt ' "2a 



also der Schwingungszahl (;t~] der elastischen Oscil- 



lationen des Mediums und dem zurückgelegten (von 

 z = 0, an gemessenen) W e g e z direkt proportional, während 

 sie im allgemeinen Falle c^a für alle Punkte des Mediums 

 gleich und von der Schwingungszahl seiner Oscillationen 

 gänzlich unabhängig waren. Für z = verschwinden die er- 

 zwungenen elektromagnetischen Wellen; ihre Eigenschaften 

 sind also von den Grenzbedingungen für z=0 und von dem 

 Verlauf der ebendaselbst unterhaltenen elektromagnetischen 

 Störungen o,^„{t) vollständig unabhängig, während diese auf 



