364 RÉSUMÉS 



die freien Wellen einen wesentlichen Einfluss haben. Die er- 

 zwungenen Wellen entstehen dicht an der Ebene z = und 

 seh wellen an, indem sie vorwärts eilen, während die freien 

 Wellen ihre Amplitude unverändert beibehalten. Die Schwin- 

 gungsdauer und die Wellenlänge der erzwungenen elektro- 

 magnetischen Schwingungen sind identisch mit denen der 

 elastischen Schwingungen des Mediums ; die Phasen der er- 

 zwungenen Wellen und der Geschwindigkeiten (a, ß) der ela- 

 stischen Schwingungen sind um eine —7- Periode gegen ein- 



ander verschoben, indem erstere zu sinn(< — az), letztere aber 

 zu cosw(< — az) proportional sind. 



Sind die elastischen Schwingungen des Mediums von 

 zusannnengesetzter Natur und, in Bezug auf die Abhängigkeit 

 von z, beliebig verteilt, so kann man 



(23) 



y. = > i r,cosn,(i — c,z-\-e,) 

 ß = / ( s,C0SW,.(< — CiZ-\-e,) 



setzen, wo r,., 6',, ?i,., c,, e,- constante Grössen bedeuten. Dann 

 bat man anstatt der Differentialgleichung (I): 



^^^^^ i''^d?~^^)'^ ^ ^,n,2/;. oosn,.[i!-c,2+e,] 



und, anstatt (9), das allgemeine Integral 



(24) o =F{t-az)-\-Git+az)+ J,.-j^-^^- cos n,{t-c, 2+ e,) 



wo man für /'. der Reihe nach die Werte ^,, '/),, \-, p,- aus (5) 

 einzusetzen hat. In diesem Falle bekommt man also ein ganzes 

 System erzwungener elektromagnetischer Wellen , deren jede 

 einer bestimtnten elastischen Welle ihre Existenz zu verdanken 

 hat. Ebenso hat man in dem kritischem Falle, Ci=^a, anstatt 

 (21), das Integral : 



(25) ro^F,{t-az)-\-G{t-\-az)+^ ^, w,/;.sin«,(«-a3-[-e,). 



