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système en des parties distinctes qui ne subiraient par elles- 

 mêmes que des transformations infinitésimales monothermiques. 

 Soit, en effet, S U) l'entropie d'une partie qui est actionnée par 

 la source (? (£) ; soit t ie) la température de la source; on aura 



3. ()Q — £tf (e) 8$ C£ $0 pour une transformation irréversible; 



4. ÙQ — — £ (E) SS (£) = pour une transformation réversible; 



ÙQ étant toujours la quantité de chaleur absorbée par le sys- 

 tème tout entier. 



Posons : 



3 c i — 1 



U = énergie interne du système; Q = £/ -f~ EP^. 



Le principe fondamental de la Thermodynamique consis- 

 tera à dire: pour toute transformation irréversible possible 



5. Su ^ 6>; 

 pour toute transformation réversible 



6. cil = 0. 



Dans cet énoncé à II représente une certaine somme d'in- 

 finiment petits qui peut être mise sous quatre formes différentes, 

 savoir : 



i) snJfl^+ls^^ + fpM^. 



h, 1 9 Pi 4- c Pi f=Tt 9 Pi > 



II) 





ni) în^Tr-J^T + T^rk 

 ,4-, I c > 4- c / y iéî a #i 



L'examen de ces expressions permet de préciser les cas 

 dans lesquels les fonctions thermodynamiques i' 7 , 



