KÉSUMÉS 159 



l i>. l T et Q jouent le rôle de potentiels thermody- 

 namiques; c'est-à-dire dans lesquels l'équilibre est assuré 

 s'il correspond à un minimum d'une de ces fonctions. Con- 

 sidérons, par exemple, la première des quatre expressions don- 

 nées. Les variations Ùp étant assujetties à la condition de sa- 

 tisfaire l'égalité 



j-i CJ i - , j — t L ) 



la somme Su se réduira évidemment à ÙF; on aura donc le 

 théorème suivant, Supposons que l'égalité (7) soit tou- 

 jours satisfaite. Le système sera sûrement en équ i- 

 libre lorsque le potentiel Fest minimum (un mini- 

 mum relatif, assujetti à la condition imposée). La manière la 

 plus simple dont peut être satisfaite la condition (7) est la sui- 

 vante : on ne considère que des variations isothermiques 

 et a dynamiques (c'est-à-dire n'entraînant ni production ni 

 dépense de travail) des variables indépendantes ; il paraît juste 

 par conséquent de donner au potentiel F le nom de poten- 

 tiel i s o t h e r m i q u e - a d y n a m i q u e . Pour un phénomène 

 réversible quelconque on a : 



\ + Y s'- î£_ + y i> li = o. 



en i— en i— dV; 



L'étude des fonctions <P, U, il se fera d'une manière 

 analogue. ' Supposons que les variations opj soient assujetties 

 à la condition de satisfaire l'ésralité 



le système sera en équilibre lorsque le potentiel ( I ) aura une 

 valeur minimum (assujettie à la condition imposée i. Cette 

 condition sera satisfaite par exemple dans le cas de variations 



