160 RÉSUMÉS 



i sot h er iniques et isodynamiques (c'est-à-dire n'alté- 

 rant pas la valeur des P ; ); de là le nom de potentiel iso- 

 thermique-i sody n ami que que l'auteur propose de don- 

 ner à la fonction <î>. Pour les potentiels U et il les conditions 

 respectives seront les suivantes: 



9S" , v-" ; v d p i* 





0. 



Elles seront satisfaites de la manière la plus simple dans 

 le cas de variations isentropiques et adynamiques (pour U) et 

 dans le cas de variations isentropiques et isodynamiques (pour 

 Cl). En résumé on a les quatre potentiels : 



F: potentiel thermodynamique isothermique-adynamique; 

 ( I> : potentiel thermodynamique isothermique-isodynamique ; 

 U: potentiel thermodynamique isentropique-adynamique ; 

 Cl : potentiel thermodynamique isentropique-isodynamique. 



On énoncerait les théorèmes obtenus d'une manière un 

 peu plus générale en nommant 



Y # (£) &* (6) et - Y Zt* p t 



(comme l'auteur l'a fait antérieurement) „chaleur transformée" 

 et „travail transformé". 



Il importe d'observer qu'un potentiel t h e r m o d y- 

 nami que quelconque ne saurait être la généralisa- 

 tion directe du potentiel dynamique qu'on étudie en 

 Mécanique. En effet, le cas du mouvement et celui de l'équi- 

 libre ordinaire (l'équilibre statique) rentrent tous les deux dans 

 le cas des phénomènes réversibles; aucun potentiel thermody- 

 namique ne saurait donc, par les valeurs qu'il prend, les faire 

 distinguer Tun de l'autre. 



