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On voit que, pour le pendule Rietler, l'accord est bon. 

 Par contre, la valeur fournie pour le pendule ordinaire par 

 la formule (6), calculée avec trois chiffres significatifs seule- 

 ment, est absolument inacceptable : nous en avons déjà indiqué 

 la cause. Le calcul par la même formule, avec cinq décimales, 

 donne toute Texactitude désirable, car la connaissance du coef- 

 ficient de stratification jusqu'à V20 ^^ Vso ^^ ^^ valeur est 

 toujours suffisante. Les chiffres ci-dessus confirment donc 

 que nous étions bien autorisés à négliger les dimensions hori- 

 zontales des pendules en supposant toute la masse concentrée 

 dans le plan de symétrie : en effet, il n'y a pas de différences 

 systématiques de quelque importance entre les résultats fournis 

 par les formules (6) et (6^'^) et ceux calculés par M. Wanach 

 sans cette simplitication. 



Des valeurs de - — ainsi obtenues, on peut immédiatement 

 ch 



déduire les coefficients de stratification proprement dits, à 



l'aide de la formule (14) qu'on suppose divisée par d'z. Les 



valeurs de M. Wanach donnent ainsi les nombres que nous 



dw 

 avons déjà cités plus haut — = -|- 0^,260 pour le pendule 



dm ^^ 



Riefler, et — = -[~ 0%241 pour le pendule à mercure ordi- 

 d-: 



naire (effet d'un gradient de 1° par mètre sur la marche). 

 L'évaluation tout approximative du début de ce chapitre se 

 trouve ainsi confirmée, à savoir que, pour tous les pendules 

 à mercure actuels battant la seconde, le coefficient de strati- 

 fication est d'environ -|-0s,25. 



Troisième cas (fig. 5, p. 245). — On a ici : 



4 

 et (4) devient: 



dl l- 1 /t, { 1 , , l \ l , -, -y 



_^_a Ka — c — /;^ — (/*)(£ — a)— \—ib^ — a-U 



d'z 2 D V U [3 



— |- (7 — a) (b^ — a^)\ t^ — qb)bHt-^) — [lb- a (/ — (()] ^ A ^'^^ 



