— 288 — 



changement de densité (et par conséquent le même change- 

 ment de marche) pourvu qu'ils soient liés par la relation: 



1 1 



dp= —dT 



760 ' 288 



d'où: 



dT = dp 



760 ^ 



En particulier, une augmentation de pression de 1 mm. 

 produira sur la densité, donc sur la marche, le même efYet 



qu'une variation de température de — ~ — = — 0^\379. Si 



"^ 760 



nous appelons b le coefficient barométrique d'un pendule 

 (correction à apporter à la marche diurne quand la pression 

 augmente de 1 mm.), nous aurons donc comme coefficient 

 thermique 6 résultant (correction à apporter à la marche 

 diurne quand la température de l'air augmente de 1°): 



-2,64/^ • 



0,379 



En admettant, par exemple, un coefficient bai'ométiique de 

 0s,014 pour les pendules cylindriques, et de Os, 012 pour les 

 pendules aplatis, on obtient pour ces deux cas : 



6, = — 0^037 e, = — 0^032 



Ces modifications du coefficient thermiques sont loin d'être 

 négligeables. Il résulterait donc de ce premier calcul que 

 l'eifet de l'air ambiant est de compenser environ Y12 ou Vu 

 de la dilatation de la tige; de sorte qu'un pendule parfaite- 

 ment compensé pour le vide serait surcompensé dans l'atmos- 

 phère et qu'on devrait lui enlever environ 7i2 o^ Vi4 ^^ son 

 mercure. 



Mais en réalité, comme nous allons le voir au paragraphe 

 suivant, le phénomène n'est pas tout à fait aussi simple: c'est 

 que le ralentissement de marche d'un pendule dans l'atmos- 

 phère ne dépend pas seulement de la densité, mais aussi du 

 coefficient de frottement intérieur ou de viscosité de l'air, et 

 que ce coefficient est lui aussi fonction de la température. 

 Nous verrons que l'effet de la température sur la viscosité de 



