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Le premier terme de la réduction au vide^ c'est-à-dire la 

 constante A dépend des trois premières causes. Le deuxième 

 terme et sa constante B sont dus uniquement à la quatrième 

 cause. 



On suppose que les parties creuses, s'il y en a, communi- 

 quent avec l'air extérieur. Si elles étaient hermétiquement 

 closes, il faudrait considérer l'air y enfermé comme faisant 

 complètement partie du pendule, et tenir alors compte de la 

 poussée correspondante à cet espace; tandis que lorsque les 

 parties creuses communiquent avec l'extérieur, il faut sim- 

 plement tenir compte de l'air y contenu, qui est entraîné 

 avec le pendule. 



L Poussée. — Pour 1 mm. d'augmentation de la pression, 

 l'effet de la poussée augmente de : 



1 ^ moment statique de l'air déplacé 

 a, = — G 



2 moment statique du pendule 



i 



Dans cette formule, ainsi que dans les suivantes, —provient 



de la ditîérentiation par* laquelle on obtient une formule linéaire 

 à partir de la formule exacte contenant une racine carrée : 



'V\ 



et L* = est une constante nécessaire pour 



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passer de l'efYet sur une oscillation à l'etïet sur la marche 



d'un jour entier, d'une part, et d'autre part pour réduire 



l'etïet produit par toute l'atmosphère à celui produit par 



1 mm. de pression. 



On a pour les deux pendules considérés: 



_C ^[0,4-X85x45.6-f (2.7-^ — 2. 5-) 20X98. i-f 2,5-2x17, 41X99. 4]0, 001 206 

 *~ 2 ^ {[0,4^X85X45,64- (2,7-— 2,52) 20x98,l]7,8-f [2.5-^X17, 41x99, 4]i3,60} 

 = 0,0055.2 (pendule ordinaire) 



_G7r[(0,92 — 0.82) 122X65 + (4,83-—0. 1)2)5.8x104,1-1-0. 82x76x88]0, 001 206 

 ' ~ 2 Tt{[(0,92_0,82)122x65+(U3-— 0,92)5,8xl0i,lj7,8-f-[0,82x76x88]l3,60} 

 = 0,007 5o (pendule Rietler) 



