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On a d'abord, pour les carrés des rayons de gyration des 

 volumes cylindriques d'air déplacé : 



Pendule ordinaire . 45,62 + - / 0,42 + ^^ | = 2680 



Pendule Rieflei- . . 65^ + - / 0,9^ + ±^ \ =. 5470 



d'où ensuite : 



1 ^, TT . 0,42 X 85 X 0,001 206 X 2680 ^, ,^,,,^ , 



Pend, ordin. (i\ = — G = 0,000 1 , 



' 2 104 700000 



1 ^, ^ . 0,92 X 122 X 0,001 206 x 5470 ,. ^,. ^ , 



Pend. Rietl. a' = — C ^^-^—^ = 0,002 1 . 



' 2 109100000 * 



Le vase cylindrique du pendule ordinaire est assez allongé 

 pour qu'on puisse lui appliquer exactement la même formule. 

 On a pour son rayon de gyration : 



1 /,. ^. . 202' 

 d'où 



^ i 202 \ 



98,12 + l/2,72+^j=9650, 



, , . n 1 .,7:.2,72x 20x0,001 206x9650 ., ^^. o 



Pend, ordin. a". = — C ' ' = 0,00o 8,. 



' 2 104700000 ^ 



Quant à la lentille du pendule Riefler, il faut remarquer 

 qu'elle n'a pas la forme indiquée sur le dessin, mais qu'elle 

 est taillée en biseau, ou plutôt formée de deux troncs de cônes 

 très aplatis et accolés par leurs grandes bases. De cette façon 

 elle coupe l'air et en entraîne fort peu. Il est extrêmement 

 difficile d'exprimer par une formule la quantité d'air entraîné 

 par une telle forme ; on peut cependant déduire des remarques 

 de Peirce que l'effet sera très faible et ne dépassera probable- 

 ment pas celui de la partie correspondante de la tige. Nous 

 n'avons donc rien à ajouter à l'effet de l'air entraîné par la 

 tige entière, tel que nous l'avons calculé ci-dessus. Il en serait 

 d'ailleurs de même si on avait affaire à une lentille aplatie 

 placée verticalement, comme c'est le cas dans d'autres pen- 

 dules de Riefler et dans presque tous les pendules à gril. 



