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L'etîet total de l'air entraîné, pour ces deux pendules, est 

 donc : 



Pendule ordinaire. . a^ = a^' -\-a^'' = 0,0059^^ 

 Pendule Rieller . . «3 = < =0,0021^ 



Nous avons ainsi évalué successivement toutes les parties 

 du coefficient A. 



4. Evaluation du second coefficient, B. 



Dans l'état actuel de la théorie, l'évaluation a priori de 

 l'efTet de la viscosité de l'air sur la marche d'un pendule 

 serait très malaisée; c'est pourquoi Peirce ne l'a même pas 

 tentée. Il a réussi cependant à évaluer ce coefficient B en se 

 basant sur un résultat remarquable des recherches de Stokes, 

 à savoir que cette constante B se retrouve aussi comme coef- 

 ficient d'un terme analogue, en \^-r\o^ dans la partie linéaire du 

 décrément d'un pendule. Peirce a donc pu, des observations 

 de diminution progressive d'amplitude de son pendule, déduire 

 ainsi indirectement ce coefficient B de la formule de réduction 

 au vide. 



Pour un pendule d'horloge, une telle détermination ne 

 serait pas aussi aisée, car l'elfet du ressort de suspension ne 

 manquerait pas de se mêler à celui de l'air ambiant. Pour 

 séparer ces deux effets, il faudrait faire des observations compa- 

 ratives du décrément sous la pression ordinaire et dans le vide; 

 il faudrait donc avoir à sa disposition une horloge sous cloche, 

 et l'employer à toute une série d'expériences. Je n'étais pas 

 en situation d'entreprendre une telle recherche, et comme 

 toute cette question est un peu accessoire dans le présent 

 travail, je me suis borné à évaluer plus ou moins exactement 

 ce coefficient B, en me basant sur quelques analogies. 



J'ai déjà dit plus haut que les coefficients A et B ont été 

 déterminés expérimentalement pour les deux positions de 

 huit pendules à réversion ; voici les chiffres obtenus : 



