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Ce qui donne, pour un cliangement de température de l'air 



de lo : 



Pendule ordinaire . . . o = -|- 0,004 

 Pendule Rietler . . . 6 = 4-^.^05 



Ces deux derniers nombres sont valables pour une densité, 

 donc une pression normale. S'il y a vide partiel, il faut encore 



les multiplier par -^o = -jA/>; ils sont alors négligeables. 



6 est la correction à apporter à la marche pour une augmen- 

 tation de température de l'air de !«. La variation correspon- 

 dante de la longueur du pendule simple synchrone s'obtient 

 par (0), chapitre 1^' : 



d'où: 



il = l — ^ = /xO,000 023X6 

 43200 



On a en particulier pour des pendules oscillant à l'air 

 libre : 



Pendule ordinaire . a/:= — /x 0,0000008 

 Pendule Rieller. . a/^ — /x 0,0000006 



Il faut donc modifier en conséquence les résultats obtenus 

 dans les deux premiers chapitres de ce travail. Toutes les 



valeurs de — qui y figurent sont incomplètes, puisqu'elles ne 



dt 

 tiennent compte que du solide et du mercure, et pas de l'air 

 ambiant. 11 faut partout y ajouter la valeur a/ = /X 0,000023X6 

 que nous venons d'obtenir. Ce nouveau terme pourra partout 

 être réuni au terme /a. Pour tenir compte de l'intluence 

 de l'air ambiant sur la compensation, il suffit donc de rem- 

 placer, dans les conditions de compensation, le terme U par 

 /(a + 0,000 023X6), c'est-à-dire par /(a — 0,0000008) pour les 

 pendules ordinaires, et par / (a — 0,000 000 6) pour les pen- 

 dules Rietler, s'ils oscillent à l'air libre. 



Cette modification s'applique aussi à la quantité auxiliaire y 

 qui figure dans les formules d'approximation du chapitre 1er, 

 Par contre, la formule de correction (chap. I^r, § 5) ne doit 

 pas être modifiée, car le terme en e s'en trouve éliminé en 

 même temps que le terme U. 



L'air entre aussi en ligne de compte pour l'effet de strati- 

 fication ; mais son action est ici très faible et on peut presque 



