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molécule, et u, v, w celles de la vitesse hydrodynamique d’un 
élément dx dy dz de volume. Désignons par o la densité du 
milieu, par Q une fonction quelconque des u+4, v +7, w+t; 
représentons par Q la valeur moyenne de Q dans un élément 
de volume et par X, Y, Z les composantes de l'accélération 
que produisent en (x, y, 2) les forces extérieures. Le symbole 
d/dı signifiant la variation totale d’une quantits, et 9/04 étant 
réservé aux changements dûs aux chocs et, plus généralement, 
aux actions mutuelles qui ont lieu entre les molécules, ‘ous 
aurons l’équation (voir Maxwell, On the dynamical 
Theory of Gases) 
hd gps 
TT COS mr 
(1) rm I. 
L'auteur désigne sous le nom de propositions cinématiques tou- 
tes celles qui peuvent se déduire de cette équation en donnant 
au symbole @ des significations différentes et en éliminant en- 
suite les termes en X, Y, Z'et en 0/04. Il est essentiel de ne 
point confondre les diverses théories moléculaires basées sur 
des hypothèses particulières avec cette théorie ,cinématique* 
qui constitue plutôt une transition à ’Hydrodynamique. 
L'objet principal du présent mémoire consiste dans l’exa- 
men de certaines propositions cinématiques qui semblent pré- 
senter un intérêt particulier par rapport à la théorie du mou- 
vement de la chaleur dans un fluide. Posons 
(2) = EC + +0); 
l’auteur commence par prouver l’&quation (voir le mémoire cité 
de Maxwell) 


nd or = 
Oo En 
qui, dans le cas spécial qui l’occupe, peut prendre par appro- 
ximation la forme simplifiée 
