298 RÉSUMÉS 
nous parvenons, au contraire, à une généralisation de la notion 
de l’énergie cinétique. Le mouvement d’une molécule douée 
d’une piopriété Q peut être considéré comme équivalent à un 
„fux moléculaire* dont les composantes seraient £Q, nQ, €Q 
et dont l’énergie cinétique aurait par conséquent pour valeur 
(10) L QE + + € 
Nous sommes ainsi conduits à considérer le terme À comme 
représentant l’énergie cinétique totale du flux de l'énergie mo- 
léculaire dans l’unité du volume, c’est-à-dire l'énergie cinéti- 
que du mouvement de la chaleur dans l’unite du volume, 
l’énergie de ce mouvement pour le fluide tout entier ayant 
/ j j A dr dy dz pour valeur. 
On reconnaît sans peine la signification qu'il convient 
d'attribuer aux différents termes de l'équation (8); il suffira 
d'observer que la fonction À n’est autre que la ,f nction de 
dissipation“ de Lord Rayleigh (voir le mémoire précédent), 
correspondant, on le sait, à la dissipation d’énergie molaire qui 
se produit grâce à la viscosité. D’autre part les termes + pr,, 
ler, et 4 pr, représentent évidemment les flux composants de 
l'énergie moléculaire par unité de volume. On arrive donc ai- 
sément à conclure que les quatre premiers termes du second 
membre de l’équation (8) expriment l'effet, sur la valeur de 
/// À dx dy dz, de différentes causes d'importance secondaire, 
tandis que le dernier terme se rapporte à l'influence d’une 
cause de changement essentielle et qu’on peut appeler inté- 
rieure. Ce terme, en vertu de l'équation (4), peut se mettre 
sous la forme. 
1 3 (LEE Sont end + Lg rd?) dedyde 
o& 98 om? 98 0208 J 
ce qui démontre que l’nergie du mouvement de la chaleur 
dans un fluide change de valeur, même lorsque le fluide est 
dépourvu de toute énergie apparente et lorsqu’ il se trouve 
enfermé dans une enveloppe imperméable à la chaleur, notam- 
ment grâce aux actions mutuelles des molécules entre elles- 
Si ces actions sont de nature à faire disparaître, au sein du 
