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(16) >=; @+m +0) 
L’equation (15) se réduit à l’&quation ordinsire de conduetibi- 
lite dans le cas où le fluide est dépourvu d'énergie molaire. 
Moyennant l’egalit& (14) le dernier terme à droite de l’équa- 
tion (8) devient 
(17) —3 \\\ RE) + k, él ek (Ge)! dx dy dz 
Pour compléter la solution da probleme de la conductibilité il 
suffirait de prouver, par conséquent, que les %k,, k, et k, ont 
des valeurs Æ constantes et égales entre elles. On remarquera 
que l'expression 
DE ORORO) 
présente dans le problème de la conductibilité une signification 
analogue à celle qui, “ans la théorie de la viscosité, appartient 
à la fonction # de Lord Rayleigh [équation (7)]; il semble lé- 
gitime, par conséquent, de donner à l'expression (18) le nom 
de fonction de dissipation par conductibilité. 
En conclusion l’auteur fait observer que la forme des 
équations (12), indispensables à la solution complète des pro- 
blèmes abordés, savoir 
Sa. do, dr, 
(9). aan tin 
(x. ß, y désignant des coefficients constants) semble indiquer 
leur origine commune; on serait tenté de supposer qu’on a là 
affaire à des cas particuliers (et, très-probablement, seulement 
approchés) d’une loi générale, concernant la disparition des 
perturbations au sein de la matière. 
Nakladem Akademii Umiejetnosei 
pod redakeya Sekretarza generalnego Stanistawa Smolki. 

Kraköw, 1894. — Drukarnia Uniw. Jagielloñskiego pod zarzadem A. M. Kosterkiewieza. 
10. Styeznia 1895. 
