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schen Moments, den Coordinaten x; und der Zeit ebenso gebildet, 
wie das letztere aus eben denselben unabhängigen Variabelen und 
den Componenten £; der Verschiebung eines Theilchens. Es findet 
nur Verschiedenheit in Bezug auf die Coëfficienten statt. Die 
Coëfficienten der Differentialgleichungen des elastischen Me- 
diums setzen sich nun aus der Dichte p und den Green’schen 
Constanten A, B [wo B=Rigidität, (A—4B) Compressibilität] 
zusammen; schreibt man diesen drei Grössen alle möglichen 
positiven Werte zu, so erhält man unendlich viele fest-elasti- 
sche Media, die ihrer Beschaffenheit nach stetig in einander 
übergehen. Von allen diesen Medien soll nun dasjenige heraus-- 
gegriffen werden, dessen Bewegungsgleichungen vollständig, 
d. h. auch in Bezug auf die Coëfficienten, mit den Differen- 
tialgleichungen des electromagnetischen Feldes übereinstimmen. 
Dieses specielle Medium erhält man, wenn man A als unend- 
lich klein im Verhältnis zu 3 annimmt und 5 — Ku. setzt 
(wo K die electrostatische, y. die magnetische inductive Capa- 
Bis! 
eität des Dielectrieums bedeutet) oder \ _— Rs — Lichtge- 
P RE 
A MR 
schwindigheit. Die Ausdrücke \ Fr. Ve geben aber die Fort- 
pflanzungsgeschwindigkeiten der longitudinalen, resp. der trans- 
versalen Wellen in dem elastischen Medium; folglich ist das 
gesuchte elastische Medium derselbe Sehau m-Lichtäther, wel- 
cher Sir W. Thomson zur Erklärung der Reflexion und 
Brechung des Lichtes diente, ein Medium, welches gegen reine 
Compression einen unendlich kleinen Widerstand zeigt. Dieser 
Schaum soll nun mit dem electromagnetischen Felde coëxten- 
siv sein und zur mechanischen Interpretation der electromagne- 
tischen Phänomene dienen. Jetzt sind die Differentialgleichun- 
gen für die Componenten F, des electrokinetischen Moments 
und die Componenten &; der mechanischen Verschiebung voll- 
kommen mit einander identisch; es sind aber dies homogene 
lineare Differentialgleichungen mit constanten Coëfficienten; 
