RESUMES 313 
\ > dm > uff)—(s,—5,) 
? = qe (4) 
b 
| 2 dnz wo (se) < 0. 6) 
i € 
8. 2. En même temps que le corps éprouve des trans- 
formations partielles e, il produit une quantité infiniment pe- 
tite d'énergie dQ qui dépend en général de l’état actuel du 
corps et des valeurs de ses transformations partielles. 
Ces valeurs étant infiniment petites et dQ s’annulant 
avec elles, on a évidemment 
dQ — Sen > Un de. (6) 
€ î 
T° étant des fonctions uniformes de l’état du corps. 
Pour fixer le signe de dQ, nous conviendrons que la valeur 
de la transformation partielle et celle de l'énergie correspondante 
soient toujours du même signe. Si donc nous posons 
aQ®) —— JICE) D u, Ger (7) 
EE 2, es n) 
et 
dQ = EdQ®), 
€ 
on aura 7€) > 0, 
En introduisant la notation (7) dans l'inégalité (5) on 
aura 
Te) 
ce qui avec les équations (7) nous rappelle la forme des lois 
fondamentales de la thermostatique. En effet, si nous conve- 
nons d'appeler: Q%?— la chaleur, 7’ — la température 
TO u,®’ —le coefficient thermique, et s— l’entropie, les équa- 
tions (7) reproduiront la loi d'équivalence, tandis que l’inega- 
lité (9) reproduira celle de l’entropie. 
$. 3. Avant d’aller plus loin, nous changerons les nota- 
tions précédentes par l'introduction du temps. En supposant 
notamment que l’état a réponde au moment initial #4, et 
\ x nd (9) 
