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2) la température anentropique va en augmentant à l’in- 
fini; et 
3) les températures T© tendent a s’égaliser et finissent 
par parvenir à une valeur commune qui en même temps est 
celle de la température entropique. 
$. 11. Considérons, en second lieu, le cas dans lequel on a 
(38) 2 
ce qui, vu que les +, dépendent de #, ne signifie pas que la 
variable 2 n’entre point explicitement dans la fonction Q. 
En vertu des &quations (30) et (32) nous aurons alors 
(39) dQ= Tds, 
et par suite les équations (14) et (29) se réduiront aux sui- 
vantes: 
(40) a 
RAT Dh 
(41) Duo Draft 1,2, m), 
i 
€ 
Par ces relations les équations (23) se transformeront ainsi: 
OT os- OT ds _ Up ds 0Q\. 
Fe) DE A 9x, 91, 0, ak ET =) Fe 
@=1,2,. 
et l’on a aussi 
(43) 0. 
Les équations (42) multipliées par dx, et ajoutées don- 
nent identiquement 0 = 0. Par conséquent, pour déterminer les 
m1 inconnues >, et ), on a autant d’ équations (38), (40) 
et (42). 
Les équations (42) ne dependant point de la constante #,, 
et l’équation 99, /%,=—0, vu la condition (38), ayant lieu pour 
toute valeur #, cette valeur est indéterminée, et même nous 
pourrions supposer é, =x. 
Il est évident que dans le cas considéré le corps se 
transforme perpétuellement, tandis que dans le cas général il 
ne se transforme que temporellement. 
