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Mais il faut remarquer iei une autre différence impor- 
tante entre le cas actuel et le cas général, savoir que les 
équations (42) sont réversibles (on peut y mettre —dt au lieu de 
dé sans changer les équations), tandis que les équations (23) ne le 
sont pas. De là il résulte la notion de „reversibilite* de la 
transformation et celle de son ,irréversibilité*. Ainsi la trans- 
formation du corps dans le cas actuel est réversible, et dans 
le cas général elle est irréversible. 
Pour imaginer le cas le plus compliqué de la transfor- 
mation d’un corps remarquons que la continuité des fonctions 
È u{° par rapport aux paramètres +, ne nécessite nullement comme 
conséquence que les fonctions E(Ouf®)/0r, — Qu!°’/0x;) soient aussi 
continues. On peut donc supposer que dans le cas général 
l'équilibre ne s'établit pas au moment # =,, mais que les fonc- 
tions Z(Ou£®? / Ox,— Ouf) / Ox;) s’annullent subitement à ce 
à | 
moment. Les équations (23) se transforment alors en équations 
(42) et la transformation du corps se prolonge depuis £=f, en 
devenant réversible. 
Il y a donc cette différence dans la transformation du 
corps avant le moment # et après, que depuis # —#, jusqu’à 
t=1,, la transformation est irréversible, tandis que du mo- 
ment é—4, elle est réversible. 
Ainsi le moment i=t, est celui qui termine la transfor- 
mation irréversible, et l’on voit que la transformation irréver- 
sible tend à devenir réversible et le devient en effet dans un 
délai fini. 
$. 12. Il nous reste encore à expliquer le rôle que joue 
la probabilité © dans notre probl:me. 
Dans ce but substituons (27) dans la formule (11); on 
aura 
p=9, €". (44) 
Comme l’on sait, © est au fond la probabilité de l’intel- 
ligibilité de l’état du corps pendant qu'il se transforme. Cette 
probabilité deeroit avec l’écoulement du temps, mais elle at- 
teint son minimum 9, =e” précisément au moment é — 4, 
