RÉSUMÉS 349 
contenant n dxdydz molécules. Soit m la masse d’une molécule, 
o— mn la densité; l'énergie cinétique de la molécule aura 
pour valeur 
im (ar (+ + Go +07). 
L'énergie totale d’une certaine quantité du fluide se divise en 
deux parties. Représentons par & la valeur moyenne de & dans 
un élément de volume; nous aurons 
FA . Fe . = — 
Se ed 
Par conséquent l’énergie totale du fluide se compose de l’éner- 
gie de son mouvement apparent X (c’est-à-dire celle qu'on 
considère en Hydrodynamique) 
KE = 2 ff pu +v +) dadydz (1) 
et de son énergie calorifique ou moléculaire £: 
E = [ff (E +7? +0) dedyde. (2) 
Nous supposons le fluide contenu dans un volume V auquel 
s'étendent les intégrations indiquées. 
Dans un milieu ainsi composé on a, au point (æ, y, 2) 
du volume V, les trois pressions normales 
HE OR ET Te 
ainsi que les six pressions tangentielles: 
Pı: — Pe nl; Pr Pr: = Sr olE ; Pzy — Pyx En p5n = 
Les variations qu'y éprouve une quantité Q, fonction des com- 
posantes de la vitesse vraie des molécules, c’est-à-dire des 
u+:, v+n, w+4ŸÙ, sont données par l’équation fondamentale 
TORRES CRE I 57 °Q 
ee: = + er © 
x 470700 
où la variation totale de Q se trouve désignée par d/dt, tan- 
dis que 9/06 se rapporte aux changements apportés à la va- 
leur de Q par les chocs des molécules entre elles. Les trois 
