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et enfin, dans l’équation ainsi obtenue, faisons l’integration par 
rapport à drdydz, en l’etendant au volume occupé par le 
fluide. L'énergie intérieure des molécules étant négligeable (ou 
constante), nous aurons : 
0E ==, , = 
a 4e 1 / Je(e2+ n° +0?) (lu + mv +nw) dS + 
+//SipEa+pn’b+pl? ce+pnlA+pLEB+eEnO\ddydz= 0, 
l, m, n désignant les cosinus directeurs de la normale à l’élé- 
ment dS de la surface 8 du volume V. Si le fluide ne peut 
pas franchir cette surface, le second terme à gauche disparaît. 
Admettons -le et appliquons à l’équation (5) la même trans- 
formation que celle qui vient d’être indiquée; nous trouverons 
9K un de - 
a Pi AU Set den den an Le 
+ En | drdydz= SS So (uX+vY+ wZ) drdydz. 
Par conséquent 
(7) = — = + ff euX+ vY + wZ) dxdydz. 
Ainsi la variation de l'énergie apparente est due en partie 
à l’action des forces extérieures; une autre partie de cette va- 
riation (nous la designerons par O’K/ dt) résulte de ce que 
l’energie calorifique ou moléculaire et l’energie apparente sont 
susceptibles de se transformer l’une dans l’autre. 
Occupons-nous à présent de la valeur commune de 94,0% 
et de —9"X / 94, savoir 
9E dK —— — — — 
(8) = ran Sl rte tomtom 
+ olEB + pEnC } dadydz. 
Convenons de définir les symboles p et F par les équations: 
Set’ + ol; 
F = (p— pe’ )a+(p— en )brHlp— pl?) c— pont Apte B— ek C 
