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ainsi que (on)? ete. diminueront par la suite des chocs dans tous 
les cas, la fonction À sera toujours positive et l’energie du 
mouvement visible se convertira nécessairement en énergie mo- 
léculaire, la transformation en sens inverse étant impossible. 
Supposons au contraire que les chocs des molécules soient ea- 
pables de faire augmenter, en valeur absolue, les différences 
des pressions normales et les pressions tangentielles; la fonc- 
tion À sera négative et nous aurons la transformation de l’é- 
nergie moléculaire en énergie apparente. Le premier cas est 
le seul qui corresponde à la réalité dans tous les fluides de la 
nature, ainsi que le prouve le phénomène de la viscosité. On 
s'aperçoit à présent qu'il est impossible de démontrer la né- 
cessité du premier cas et l'impossibilité du second sans ad- 
mettre une hypothèse sur les lois des chocs moléculaires. Le 
raisonnement cinématique nous a indiqué la voie que suit, 
pour ainsi dire, la transformation de l’énergie, mais il est im- 
puissant à nous en apprendre la direction. On parvient à la 
solution complète du problème moyennant les équations 
p—pt=2u(a—+0) ; pn=—u4; 
p—-m’=2ul—-50) ; pop; 
pp =2u(e— +0). 5 eine, 
le symbole désignant un coefficient, dit coefficient de visco- 
site. Ces équations sont celles auquelles on parvient moy- 
ennant l’hypothèse bien connue de Maxwell sur les lois du 
choc; elles se confondent du reste avec les relations établies 
par Poisson et par Sir G. G. Stokes. On aura 
Be] 2 (ADS GB GR 
+ (PTE) + (pen)? 
= 1120104 20- EL fn ec dE) D ne He EC I; 
I 
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