RÉSUMÉS 93 
19. — L. Naranson: 0 temperaturze krytycznej wodoru. (Sur La tempe- 
rature critique de Uhydrogene). 
On sait que, parmi tous les corps, l’hydrogène est le 
seul dont l’état critique n’a pas été réalisé d’une manière per- 
manente. Aussi la température critique de ce gaz est-elle in- 
connue. M. Olszewski, dès 1884, en avait fixé la limite en 
démontrant qu’elle est située au-dessous de — 2200 C. En 1891 
le même savant arriva à conclure que la pression critique, 
pour l’hydrogène, serait de 20 atm. (Bulletin Intern. de 
PAcad. d. Se. de Cracovie, 1891; voir $ 2). En prenant 
cette donnée comme point de départ nous avons cherché à dé- 
duire de la Thermodynamique les indications auxquelles, en 
cette matière, elle est capable de conduire. Nous exposons 
deux méthodes pour le calcul de la température critique de 
lhydrogène. La première repose sur une loi générale, appli- 
cable à tous les états d'équilibre thermodynamique de la ma- 
tiere, savoir la loi de correspondance: la seconde con- 
siste simplement dans une traduction analytique du mode de 
raisonnement adopté par M. Olszewski dans l'évaluation de la 
pression critique de l’hydrogène. 
$ 1. Considérons un certain nombre de corps gazeux 
dans des conditions de température et de pression telles qu’a- 
vee approximation suffisante les lois des gaz parfaits y soient 
applicables. Nous aurons done 
pv = Rt (1) 
p désignant la pression, v le volume par unité de masse, t la 
température absolue et À une constante inversement propor- 
tionnelle à la densité normale. En posant, par conséquent, 
JAN M t, (2) 
où M est le poids moléculaire habituel, nous trouverons pour 
tous les corps considérés la même valeur de la nouvelle con- 
stante ©. Admettons que ces corps dans de telles conditions 
