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qu’entre 100 et 600 atm. environ l’hydrogène suit fort exacte- 
ment la loi de compressibilité donnée par l’équation 
(7) Po by Ir 
(à laquelle dans une occasion précédente nous avons proposé de 
donner le nom d’équation de Jacques Bernoulli). Les expé- 
riences dont cette équation est tirée ont été faites à des tem- 
pératures variant entre 0° et 1000 C; la quantité 5 qui y entre 
devrait être une constante absolue. Un corps dont l’équation 
caractéristique serait représentée exactement par l’équation (7) 
ne passerait évidemment nulle part par un état critique. Mais 
supposons que l’équation (7) ne soit qu’approchée; dans ce cas 
l'équation de M. van der Waals: 
(8) (»+ %,)e-D=R 
sera également applicable sous la condition expresse de choisir 
pour la constante a une valeur suffisamment rapprochée de 
zéro. Or, de l'équation (8) on déduit pour l’état critique: 
JE: 80 
— DD P\ : = . = pee 
(9) (æ) Dr 3b; B) De = 97 52? (y) be 27 b 
et. par conséquent, 
(2 Sb 
u en 
Pour P’hydrogene il est impossible de calculer a; aussi les 
équations (98) et (9 y) lui sont-elles inapplieables. Le contraire 
a lieu pour les équations (94%) et (10) parce que celles-ci ne 
dépendent de la valeur de a en aucune façon; elles subsistent, 
en effet, même lorsqu'on suppose a=0. Or les équations (9%) 
et (10) donnent immédiatement l’équation précédente (5) sous 
une forme particulière; et 35 sera bien la valeur approchée 
du volume critique. La valeur de 5 peut être calculée d’après 
les expériences sur la compressibilité. De celles que M. Ama- 
gat a publiées en 1881, M. Witkowski a trouvé 5 = 0,00067, 
entre les pressions de 30 et de 300 mmötres de mercure, le 
volume du gaz à 0°C. et sous 1 atm. de pression étant pris 
comme unité. En nous basant sur les expériences de M. Ama- 
gat publiées en 1893, nous avons trouvé, entre 150 atm. et 
