RÉSUMÉS 131 
d'appliquer cette théorie à la solution de certains problèmes 
que les belles recherches de M. Olszewski sur la liquéfaetion 
de l'hydrogène nous ont suggérés. 
$. 1. Rappelons sommairement les principes de la théorie 
établie. Soit m la masse du liquide et M la masse de la vapeur 
que renferme le système. Admettons que le système soit tout 
entier à la température absolue 7. Désignons par p la valeur 
générale de la pression, par P la pression de la vapeur satu- 
rée, par w et W le volume du liquide et celui de la vapeur, 
par unité de masse, par s et & l’entropie du liquide et celle 
de la vapeur, pareillement par unité de masse. Soit V le vo- 
lume total du système et $ son entropie totale. Si le système, 
dans une transformation réversible élémentaire que nous lui 
faisons subir, absorbe une quantité dQ de chaleur, nous 
aurons 
dw 
AV = (W — u)da + (m Cr + ie a) 
10 T&M L T(n 9 ar. (2) 
dans ces équations on a posé, pour abreger, 
d dP 9 
77 = ne a N LE 
Désignons par L la chaleur de vaporisation rapportée à 
Punite de masse. Posons 
ds dÈ 
I pn TT; : . . . (4) 
y sera ce que l’on nomme „la chaleur spécifique du liquide 
saturé“; [U sera „la chaleur spécifique de la vapeur saturée“. 
L'égalité (2) peut s’écrire 
dQ = LdM + (my + MT) dT. ER ne )) 
Considérons une quantité A définie de la manière suivante; 
