138 RESUMES 
„region de coexistence“ et la pression Q, sera celle sous la- 
quelle apparaîtront les premières gouttelettes de vapeur; 
au-dessus, la masse toute entière demeurant homogène, il sera 
impossible de constater que son état est, en réalité, celui 
d’un liquide. De l’adiabatique critique passons maintenant 
aux adiabatiques pour lesquelles la pression initiale À, est in- 
férieure à À. Nous pénétrerons à l’intérieur de la région de 
coexistence sous des pressions Q, et nous aurons 
dP 
(DS) NME EE CE sn, (ar), 
OR, R,T 
en sorte que les Q, diminuent lorsque les %, diminuent jusqu’à 
ce que la température T** ne soit atteinte. L’interseetion avec 
la courbe de saturation se fait ici du côté de la vapeur. La 
valeur de 60, /$R, est infinie à T**, négative entre T** et 
T*, infinie à 7T* et positive au-dessous de T*. Nous désignerons 
par H les valeurs des Q, entre les points d’inversion T** et 
T* et par X celles que prennent les Q, au-dessous du premier 
point T* (voir la fig. 3.). 
Placons-nous maintenant dans les conditions d’experien- 
ces que M. Olszewski a réalisées. Considérons des variations 
égales de la pression initiale (en sorte que DR, —Ô2R,) et pro- 
posons-nous d'étudier les variations que subiront, à gauche 
du point critique, les pressions Q,. et à sa droite, les pressions @,. 
Comparons en particulier les variations $Q, et 60, qui cor- 
respondent à la même température: 7, = T,. On a alors 
ee) 
0% À, % 
Au point critique, T/y a pour valeur — 1; ainsi le rapport 
°Q,/8Q, y est pareillement égal à — 1. A des températures 
plus basses la quantité y est grande et positive; la quantité T 
est négative et tend rapidement vers zéro; À, diminue, À; 
augmente. Il en résulte que $Q, /$Q, tend rapidement vers 
zero et devient égal à zéro au second point d’inversion T#*; 
(24) 
au voisinaee de cette température les variations $0, sont in- 
oO & 
