RÉSUMÉS 139 
finiment plus rapides que les variations 0Q,. Ce résultat thé- 
orique fournit l'explication des phénomènes que M. Olszewski 
a observés en faisant subir la détente à l'hydrogène porté 
à — 211°C. La pression de 80 atm. est évidemment celle 
que nous avons designée par À,; la pression de 20 atm. est 
la pression eritique P. ou Q.; on conçoit maintenant que le 
phénomène d’ébullition brusque se soit produit toujours à la 
pression de 20 atm. lorsque la pression initiale était supérieu- 
re à 80 atm., tandis que pour des pressions initiales moin- 
dres il avait lieu à 18 atm., à 16 atm. etc. Admettons, pour 
avoir un exemple numérique, que les adiabatiques pour les- 
quelles À, = 90 atm. et À, = 70 atm. soient précisément celles 
qui coupent la courbe de saturation à une même température 
T; = T,; et que le rapport ['/y, à cette température, ait par 
exemple — 0,05 pour valeur; 3Q, étant égale à 2 atm., nous 
aurons: 0Q, = — 0,078 atm.; ceci est inférieur de beau- 
coup, de par la nature de l’expérience et la construction du 
manomètre, à ce que l'observation pouvait faire constater, 
ainsi que M. Olszewski a eu l’obligeance de nous l’apprendre. 
Poursuivons maintenant notre discussion générale. D’après 
ce qui a été prouvé au $. 1., il est évident qu’à la seconde 
température d’inversion 7** l’adiabatique est tangente à la 
courbe de saturation (fig. 1, II) et ne pénètre nulle part 
à l’intérieur de la région de coexistence dont cette courbe 
constitue la limite. A partir de cette adiabatique particulière, 
toutes celles qui correspondent à des pressions initiales in- 
férieures seront situées dans la région de la vapeur 
surchauffée; dans le cas où l’une d’elles viendrait pénétrer 
à l'intérieur de la région de coexistence celà n’arrivera à coup 
sûr qu'à une température inférieure à la première tempéra- 
ture d’inversion T’*, et sous une pression À, inférieure à la 
pression P*. Toutes les adiabatiques qui correspondent, au 
contraire, à des pressions initiales supérieures à celle qui 
convient à l’adiabatique tangente au point II (fig. 1) et qui 
ont coupé la courbe de saturation, sous des pressions Q, en 
entrant dans la région de coexistence, la couperont nécessai- 
