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portional, und zwar waren sie, auf 1000 Ohm Widerstand bei 0° 
Temperatur umgerechnet, wie folgt: 
Mittelst Wasserstoffthermometers Widerstand des Platin- 
gemessene Temperatur: thermometers : 
0° 1000 Ohm 
78,90 800 , 
— 182,50 523 , 
— 208,59 453 
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Einem Grade des Wasserstoffthermometers entsprechen 
also: 
im Intervalle von 0° bis —782° . 2,557 Ohm 
n n » — 78,20 >) FX 182,50 © 2,655 ” 
N n 1 mi 182,59 „ er 208,5° . 2,692 „ 
Die letztere Zahl, d. i. 2,692 Ohm = 1° benützte Verf. bei 
der Extrapolation, um Temperaturen unter — 208,5°, bei wel- 
chen schon das Platinthermometer mit dem Wasserstoffther- 
mometer nicht verglichen werden konnte, zu bestimmen. In- 
dem Verf. nun annahm, dass die Widerstandsänderungen den 
Temperaturänderungen unter —208,5° proportional bleiben, 
begieng Verf. augenscheinlich einen Fehler, welcher jedoch, in 
Betracht der sehr unbedeutenden Krümmung der den obigen 
Zahlen entsprechenden Curve, nur gering sein konnte, umso- 
mehr als die extrapolierten Temperaturen nicht sehr tief un- 
ter — 208,5° lagen. 
Um die Widerstände des Platinthermometers während der 
Expansion des Wasserstoffes von hohem Drucke zu messen, 
führte Verf. in das mittelst flüssigen Sauerstoffes auf — 208,5° 
abgekühlte Stalilgefäss a Wasserstoff unter einem Drucke von 
120 bis 160 Atm. ein. Durch entsprechende Verminderung des 
Widerstandes im Widerstandskasten war das Gleichgewicht in 
der Wheatstone’schen Brücke aufgehoben, und es erfolgte ein 
bedeutender Ausschlag des Galvanometers. Nachdem der Was- 
serstoff im Stahlgefässe die Temperatur des ihn umgebenden 
flüssigen Sauerstoffes bereits angenommen hatte, unterwarf ihn 
Verf. einer langsamen Expansion, und zwar bis zu seinem kriti- 
